‚Различают два вида движения: вихревое н по-
‘тенцнальное, _ Вихревое 
движение — это — такое,
когда, кроме поступательного движения, наблю-
дастся вращение частиц жидкости. Потенциаль-
кое движение — это такое, 
в котором отсутствует-
вращательное двизенне,
В общем случае компоненты местной скорости
могут быть представлены в таком виде:
д
ч 
ль 
оо Е (0у — 0
у -’:;7 (— око); { 
(3.2)
оР
ш == 
б 
—ар ТР @ж 
— ур
)
Таким образом, движжение частицы эидкости
слагастся: 
из поступательного движення нентра
тяжести частицы со скоростыо йо из иекоторого
лругого вида движения, обусловленного деформа-
цией формы. самой частицы с потенциалом ско-
рости ; из вращательного движения с угловыми
схоростями, (компонентели: вихря) у у Н ©г
1ри. 
этом:
' 
у
е = т 
‘
1
% т ( 
В 
64
г(а 
<) |
и Т( 
д ) /
(3.5)
При_движении частиц жидкости различают
„лишию тока, элементарную струйку, вихревую.
лишно и вихревую трубку.
Минией тока: пазывастся линия, касательная:
к каждой точкс которой в данный момент времени.
представляст вектор скорости (рис. 3. , о). Следо-
вательно, линкя тока отражает мгновениую кар-
тину деижения 
в 
различных 
точках, 
Так как
путь частицы 
жндкости 
представляет траекто-
рию ее движения с теченнем времени, то только
в случас установившегося движения линин тока,
совпадают с траекторнями. движущихся частий
жидкости.
Бесконечио малый объем жидкости. вокруг
‘лиини тока называется злементарной струйкой.
{фнс, 3.1, д). В условнях установившегося движе-
22
иня, 
элементарная 
струйка 
обладает 
такими
свойствами: ее форма остается неизменной © те-
чением — времени; 
поверхность — элементариой
струйки, образованная лнинями тока, япляется
непропннасмой, т е 
частицы жидкости не могут 
-
выёти 
или 
проникнуть через 
нее; 
вследствие
мадости поперечного сечения струйки скорости
во 
всох 
сго Точках 
принимаются постояниыми
" разными местной скорости.
“
“
ч
“ 
6
[ 
свободная.
поберхность_
“
тораай стонеа
6 
@
Рис. 31
«Линия, 
в 
каждой точке которой 
в данное
мгиовение 
вихрь 
скорости 
частицы 
жидкости
совпадаст 
© 
направлением 
`касательной к мей,
называется вихревой. Таким образом, опа пред:
ставляет собой кривую, Касательные к которой
являются 
мгновенными 
осями 
вращения 
соот-
ветствующих ` частиц 
жидкости 
(рис. 3.1, ).
Часть движущейся жидкости, ограниченная
вихревыми — линиями, проведснными 
через. все
‘точки какого-нибудь бесконечно малого простого
замкнутого 
контура, 
находящегося 
в 
области
занятого жидкостыю, называстся вихревой труб-
о. Она обладает такими свойствами: 
ее сечение -
нигде 
не может стать равным 
нулю, так как
в этом сечении скорость вращения должна стать
бесконсчной, что физически иснозможно 
вихре»
вые 
трубки” 
не 
Жогут 
заканчиваться ^ внутри
эидкости — онн 
лнбо 
замыкаются 
на 
себя,
‘образуя вихревые кольца (рис. 3.1, г), либо опн
раются» на стенку или на свободную поверхность:
В механике существуют два метода изучения
движения жидкости: метод Ж. Лаграижа и метод
Л. Эйлера.
Мсетод Лагранжа заключается в изучении дви-
жения 
каждой 
отдельной 
частищы” 
жидкости»
В этом случае движенне задастся `положеннем