В этом случае, Х = — / У = 
0; 7 = — @.
Поверхности равного давления, в том чнеле
и свободная поверхность жидкостн, представляют
собой семейство параллельных плоскостей, а-
клоненных к горизонту под углом
1 соб @
5а 
*
Если резероуар вижегся © постоянной сво-
ростыю ( = 
0), то
(2.29)
= ай
в= 
эн
1В 0 утол В = 0
Глава 3
ОСНОВЫ ГИДРОДИНАМИКИ
$ 3.1. Основные положения
Гидродинамикой называется раздел гидроме-
ханики, изучающий движение жидкости, а также
взаимодействие между жидкостью и твердыми
телами при их относительном движении.
При 
изучении 
принимается, 
что жидкость
является сплошной средой даже при бесконечно!
малых объемах. Поэтому гидродннамику. можно!
счнтать в общем случае раздслом механики сплош-
мых еред. Жидкостьсостоит из бесконечно боль-
шого числа частиц 
жидкости, 
физический об-
раз которых при рассмотрении уравнений дви-
жения жидкости представляется Как бесконечно!
малая. масса жидкости, заннмающая бесконечно
малый объем, Деформируемость частицы жидкос-
ти является ее главной кинематической особен-
мостью как элемента сплошной среды.
`Под точкой пространства понимают геометри-
ческий образ, не имеющий размеров, положение:
которого 
в 
пространстве 
определяется 
_тремя
хсордииатами х й, г. Таким образом, через точку
пространства проходят разные частицы жидкости.
‘Частица 
жидкости 
характеризуется — плот-
мостыю, местной скоростью и гидродинамическим.
давленнем.
‚ од Плотность жидкости @ принимастся постоян-
ой,
`Местной скоростью и называется скорость
в данной точке пространства в данный момснт
времени & т е и == / (*, уу г 0. В проекциях и
оси. координат следует различать составляющие
и» ( Н И, тогда
@= 
анн
6.
и 
поверхности 
равного давления 
представляют
собой 
горизонтальные 
плоскости.
`Если резервуар спускастся только под дейст-
висм силы тяжести (сила трения резервуара ©
плоскость равна нулю), то
ачпо, шВ= 
ша; 
В
т. ©. 
поверхности 
равного давления образуют
семейство плоскостей, параллельных плоскости
скатывания,
`Полная производная каждой из составляющих
скоростей может 
быть представлена в виде.
МнВа ВИЕ. , М 
оа, 
,а
@ 
“а аба
дих_ ‚ & 
диу ‚ & — ди;
Ра 
@ ба алай
дих
+а Т“у‘ Ра 
(3.2)
Первое слагаемое правой части равенства вы-
ражает изменение скорости по времени в иеко-
торой фнксированной точке пространства, т._ ©
местное изменение, и поэтому называется докало=
ной производной, или локальной 
составляющей
искорения. Остальные слагаемые характеризуют
изменение скорости при ее 
перемещении: 
и 
`на-
зываются — конвективными — производными, — или:
конективными. составляющими. ускорения,
Гидродинамическое давление р характеризует
давление 
в точке пространства при движении.
жидкости и по аналогии со скоростью может быть
записано как р == / (х, й, 2, ).
`Если скорость и давление зависят от коорди-
мат точек пространства 
и 
времени, 
Т. 
©. 
@ ==
= / (®, 4 2, ) н р= |, (, й, 2, ), то такое дви-
женне будет недстаноившимся, 
Чли. 
нестацио-
нарным.
`Если же скорость н давление в каждой данной
точке пространства не изменяется во времени ни
по 
величине, 
нн 
ло 
направлению, т. 
© 
@
Ё @ #, 2) н р == /у (, 
2), то такое движение
будет установивиился, `иди. стационарным.
21