‘трения. В самом состоянии отиосительного покоя силы трения отсутствуют: В качестве примера рассмотрим ` равновесие жидкости в движущейся иистерне (рис. 211 6) / Рис. 211 вращающемся сосуде (рис. 2 11, #) и движущемся 10 наклонной плоскости резервуаре (рис, 9.11, г). `Если пистериа движется прямолниейно и рав- ноускорсино по горизонтальной поверхности, то жидкость находится в покое отиосительно этой. истерны. `Выбрав подвижиую снстему координат с на- чалом в точке пересечения свободной поверхности жидкости © передней стенкой цистериы (рнс. 2.12) ь 5 Рис. 2.12 н подставив в уравнение (2.3) Х = — /д У == ©; # == — @ где / — горивонтальное - ускорение. при движении, получим для поверхности равного давления (р == 0). @& ‚ т — Ы (2.24) ли а агеёа (— //0), (2.25) т. © свободная поверхность в вагоне-цистерие при равноускоренном движенни представляет собой плоскость, наклоненную под углом @ к то- ризонту. Жидкость, заключенная в открытый сверху цилиндрический сосуд, вращающийся с постоян- ной угловой скоростью. @, находится в покое от- носительно сосуда. Начало координат выберем в точке пересечения свободной поверхности эжид- кости. с осыю сосуда (рис. 2 13). Тогда проекции ускорений на координатные оси: Х=е%, У = о', 2 Подставляя эти значения в уравнение (2.3), тосле интегрирования получим` олу? =д(°’_;“1+Ту ._д‚)+с, (2:26) ‚Для начала координат, лежащего на свобод- ной поверхности жидкости, х == 0, у == 0 г — 0. Следовательно, — постоянная — ннтегрирования С = рь: Поскольку х* - # == /2, дё 7 рас- стояние от оси до расематриваемой точки, из. выражения (@.26) получим @ — р— й ОН н @.27) За У Рис, 213 `Так как для свободной поверхности жидкости манометрическое _ давление Рм == р -- ра == 0, то уравиенне сё примет вид г= 97 т "Таким образом, в рассматриваемом случае: свободная _поверхность жидкости представляет собой_параболонд вращения. (2.28) Рис. 2.14 Жидкость находнтся в покое относительно ре- зервуара, движущегося с постоянным ускоре- имем / по наклонной, образующей с горизонтом. ‘угол @ плоскости (рис. 2.14).