/
Глава 2 °
ГИДРОСТАТИКА
Тидростатика — раздел ` гидравлики,
изучающий равновесие жидкостей н равновссне
твердых тел, полностью нли частично погружен-
ных в жидкость.
$ 2.1. Дагление в точке.
Осневное уравнение гидростатики
Если в каком-либо сечении в пределах нахо-
дящегося в равновесни под действием произволь-
пых внешних сня жидкого зела (рнс‚ 2.1) выделить
элементарную площадку Ао, 
на 
которую дейст-
вуст элементарная сжимающая снла АР, то при
‘уменышении площадки А 
до.
нуля гидростатическое давле-
мне в данной точке эжидкости
т 
АР
р= т -АРО 
(2.)
? 
до-0 А 
‹
наи
а
ши 
о
э 
)
аким образом, 
гидроета: — 
Рие, 21
тическое _ давление 
являстся
внутренней . силой, действующей 
в данной точ-
ке` жидкости. Оно представаяет собой взятую
© 
отрицательным — Знаком 
часть _ нормального.
напряжения, 
зависит 
от 
местоположения._точки
в покоящейся жилкости 
н одннаково о всем
маправлениям. _ Всли . рассматриваемая — точка
маходится в пределах какой-либо фиксированной
площадки, то гндростатическое давление направ-
яено по нормади к пей.
Всли плотиость жидкости р с достаточной сте-
ленью точности может быть принята постоянной,
то 
гидростатическое давленне в любой точкё
жидкости, находящейся в равновесии под дейст-.
внем. произвольных внешних сил
3' (Хах + Уау -- 2а2),
ы 
в
@2.3)
тде Х, У, # 
— проекции ускорений, вызывасмых
внешиими сидами, 
на соотнетствующие коорди-
‘натные ос
Геомстрическое место точек, имеющих однна-
ковог давление (р == сопч; 
@р`== 
0), называется
поверхностью ` равного 
давления, нли 
поверх-
ностыю уровня.
Если 
жидкость маходнтся в равновесии под
‚действием собственного - песа, то проскции_уско-.
рений, 
вызываемых 
силой 
тяжести: 
Х = 
0;
У = 6; # = — н тогла из выражения (2.3)
получим. 
основное 
уравнение 
гидростатики
рр +г 
сопы, 
@4)
тде у — удельный вес жидкости; 2 — координата
или отметка точки.
Всличина
Н 
эг 
@5)
мназывается гидростатическим. напором. Оп пред-
ставляет собой удельную (т. , отнесеиную к еди-
нице 
веса) 
потенциальную 
энергию Жидкости
в рассуатриваемой точке _ При этом р/} — часть
удельной — потенциальной эпергии — удельная
Энергия 
_давлення; 
& — часть ` удельной потси-
пнальной энергин — удельная эпергия положе-
вия.
Лля 
несжимаемой 
жидкости, ` находящейся
в 
равнонесии 
под 
— действием 
снлы — тяжёсти
(рне. 
2.2), 
полное 
гидростатическое - давление
в точке А
в= в + , 
(2.6)
где р — внешнее давление на спободной поверх-
ностк эжидкости, т. © поверхности раздела между
жидкостыю и газообразной средой © постоянным.
лавлением; й — избыточное лавление, численно
равное весу столба жидкости высотой Ё © пло-
гщадыю полеречного ссчения, равной 1; А — глу-
бина погружения точки под свободной поверх-
мостью кидкости»
Рис, 2.2
Из выражения @6) непосредственно следует,
что виешиее давленне, 
производнмое на погра“
ничную поверхность находящейся в равновесии
эидкости, 
передастся одннаково во 
все точки
внутри жидкости (закон Паскаля). При равнове-
син жидкости. под действием силы тяжести о-
верхность уровня представляет собой горизон-
тальную плоскость,
Величина 
превышения 
полного гидростати-
ческого давления 
над атмосферным (р назы-
вастся. манометрическим давлением:
Ры == р — Ра ==-рь - Й — Рох 
(2.7)
`Недостаток ` гидростатического давления 
до
атмосферного `называют вакрижом:
Рык 
— Ра —-
28
Значения 
нормального атмосферного давле-
ния, в зависимости от высоты над уровнем моря,,
приведены в табл, 9.1.
15