Мелиорация и гидротехника. 2022. Т. 12, No 4. С. 403—417.
Гапа Кес1атайоп апа Нуйган!с Епетееппе. 2022. У0!. 12, по. 4. Р. 403—417.
тичных колебаний завихренности. Моделирование движения воды произ-
ведено в нестационарной постановке, до полной стабилизации потока.
Для численного решения уравнений использован алгоритм Р1ЗО (Ргеззите
ПорПстб ууий УрШте оЁ Орега!ог$), как наиболее эффективный для реше-
ния нестационарных задач [6]. Для моделирования течения потока со сво-
бодной поверхностью применен численный метод отслеживания объема
жидкости в ячейке УОЕ (уо!ите оЁ Нша). Он является наиболее надеж-
ным при решении широкого круга практических задач [7—9], позволяет
рассматривать физическую задачу как систему из двух несмешивающихся
несжимаемых вязких сред. Компьютерное моделирование проведено
в следующих диапазонах работы водослива с широким порогом: при от-
носительной высоте водослива р/Н = 3,2...5, при относительной длине во-
дослива //Н = 2,76...4,3.
Анализ результатов производился в программе СЕО-Ро5!. Измеряе-
мые параметры — напор в верхнем бьефе сооружения для последующего
определения коэффициента расхода и глубина потока в выходном сечении.
Удельный расход потока через сооружение задавался в начальных услови-
ях модели.
Результаты и обсуждение. Результаты лабораторного эксперимен-
та и компьютерного моделирования представлены на рисунке 3 и показы-
вают высокое соответствие между расчетными данными, полученными
с использованием принципа наименьшего действия, и экспериментальными
данными для потока с достаточным доступом воздуха в подструйное про-
странство. Для проверки допустимости использования предлагаемого мето-
да в практических расчетах был применен критерий Фишера, эксперимен-
тальное значение которого меньше табличного: 
с = 1435 < Р = 19,45,
что говорит об адекватности предложенного метода экспериментальным
данным.