Мелиорация и гидротехника. 2022. Т. 12, No 2. С. 192—208.
Гапа Кес!1атайоп апа НуйгацПс Епелпеегте. 2022. Уо!. 12, по. 2. Р. 192—208.
Н. Н. Павловского к водосливу с широким порогом — необходимость нали-
чия участка с «...приблизительно параллельно-струйным течением» [16].
Отношение Д, / Н, при котором начинает выполняться это условие, явля-
ется нижней границей возможности применения предлагаемого метода.
При большой длине водослива значительное влияние на поток начи-
нают оказывать силы трения, меняется режим течения, водослив начинает
работать как короткий канал, форма свободной поверхности претерпевает
изменения, течение на гребне становится волнообразным. Коэффициент
расхода начинает снижаться. Таким образом, предельным верхним уров-
нем применимости предлагаемого теоретического метода является отно-
шение Д,/Н, при котором на поток начинают влиять силы трения.
Нет единого значения для данной границы, так как необходимо учитывать
относительную шероховатость поверхности гребня.
На основании анализа существующих данных [16] и предваритель-
ных опытов нижнее значение принято Л, / Н > 2. Верхнее значение уровня
принято Д, / Н < &. Выбранный диапазон полностью совпадает с диапазо-
ном, предлагаемым Р. Р. Чугаевым [17].
Компьютерное моделирование работы водослива дублирует диапа-
зон значений / / Н в пределах, в которых проведен лабораторный экспе-
римент, а также набор измеряемых величин, но производится в большем
масштабе в сравнении с лабораторным экспериментом. Процесс моделиро-
вания состоял из построения геометрической модели, формирования рас-
четной сетки, решения и анализа полученных данных. Геометрические мо-
дели водослива были выполнены в программе АМNo$УУ$ Резеп Модйе1ег
с характеристиками: длина 1,5 и 3 м, высота 1,75 м. Решение выполнено
в программе АМNoУУ® Риеп!. Основу расчета составляют уравнение нераз-
рывности для несжимаемой жидкости и уравнение Рейнольдса. Для замыка-
ния уравнений Рейнольдса выбрана модель турбулентности & -& КеаПхаМ\е.
12