График функции Ё(No;0), полученный 
численным 
путем [5, 35],
приведен на рис. 19. Дополнительный анализ этого решения про-
веден в работе [35].
Для определения напора в нижнем слое можно воспользовать-
ся уравнением (11,33), разрешая его относительно Н:
1 
дЙ 
®
НМЁ;_“5{+Л_Ъ:‘ИСР, 
(11, 38)
а при @ =0
= й-- -!1 ор 
®®
Н = й-- аа = АН 
(П, З8а)
Применяя метод зеркальных отображений, можно далее полу-
чить аналогичные решения для ограниченного по длине потока,
Так, для потока длиной Г с заданным уровнем (напором) на
границе х=/. при мгновенном изменении уровня на границе х=0
на величину АН° подпор АЙ в верхнем слое определится уравне-
нием:
-—
Ал 
— 
‚ 
‚
А = 
о = Ро(М, @) = Р( @) — УЛ1Р () @) — Р (2;, 0), (, 9)
А
л=1
Ъ'і 
ЗЗЬ""'Х 
я — 2”Ьіх
=== 
щ 
ЕЕ тсщЕО, 
1‚ 
9
я 
2уа 
" 
оВ уа 
( 33а
причем дДля Начального периода подпора (при Ё<. -Ё;—) ‚ когда
@
двухслойность потока сказывается наиболее существенным обра-
зом, можно считать:
Ай = Е (3, 0) — Е (М, 9) +- Р (М, 6), 
(П, 40)
где
' 
21 — х 
” 
21 + х
А' 
о ннн 
==п —
‘ — 
м= 
` т 
(П, 40а)
В дальнейшем же расчет обычно можно вести, не учитывая
двухслойность пласта, и определять величину подпора по данным
табл. 1.
Для ограниченного потока с непроницаемой границей при х= 
/
Ай == Р(3, 0) - УЕ (3;, 0) — Р (, ), 
(Ц, 41)
п==!
мо = ЭМЕИ ба лб 
— (Х
я 
гу@ 
оя 
гуа 
‚
З
причем для начального 
периода 
подпора (при “і<—Ё—*) 
можЖно
а
55