новой неустановившейся фильтрации заменим следующим конеч-
норазностным уравнением:
42 НЙ аЕа _Ё_‘;‚_Ё*...:&‚ 
(, 51)
Ф; 
АЁ
#=}
где Н; 
— напоры в четырех соседних блоках в расчетный период
времени; Ф,; — фильтрационные сопротивления между соответст-
вующими блоками; Н, й Нь-л: — напоры в центральном блоке в
расчетный момент времени ё и в некоторый предыдущий момент
времени #—-А!.
Уравнение (1,48) 
моделируется 
сеткой сопротивлений, пред-
ставленной 
на 
рис. 6, 
где 
к 
обычной 
сетке 
сопротивлений
К; (К, Кэ, Кз, No,) добавляется «временнбе» сопротивление А,.
Баланс тока для этой сетки определяется уравнением
(1, 52)
=!
Если в уравнении (1,49) положить
АЁ
ВЕЁ бл ‚
К, = адФ, и В, = @д 
(1, 53)
где ад — масштаб сопротивлений на электроинтеграторе и, задав
далее масштаб потенциалов @;,
( == О'.уН‚‚ Пі = (УЦН‘‹‚ / = а‹[}Н‘_Аі‚ 
([‚ 54)
обнаружим, что уравнения (Т,51 и 1,52) окажутся тождественными.
Таким образом, если 
собрать сетку сопротивлений по схеме
Либмана и задать на концах «временных» сопротивлений значения
потенциалов, соответствующие 
их 
распределению на известный
предыдущий момент времени, то в узлах сопротивлений получа-
ются значения 
потенциалов 
на
расчетный момент времени, отли-
чающийся от 
предыдущего 
на
промежуток времени А/.
Следовательно, при 
расчетах
неустановившейся фильтрации по
схеме Либмана следует после со-
ставления соответствующей сетки
разбить расчетный период време-
ни 
на 
несколько 
промежутков
времени А и 
затем 
последова-
тельно для каждого 
промежутка
времени на концах 
«временных»
сопротивлений 
задать 
значения
потенциалов на предыдущий мо- 
Рис. 6. Схема сетки Либмана
25