(-4- —//аг)Г 
аННЕ
КЁ„ ‚)5’”
’“‘-6„{›:)}'
гк—/ .7'Г2—! 
т 
оо 
витиите 
ЧЫОУр)
м* ° ((го-д[гк-д-ед*'1ёт-0(к- 
050 З6 о-6) _
глё„щ"'сб{ 
#(2к-) [(к-п)(к#л-0)]°
_ (ео-дбт ЗЕ(ок-дё. —. 4о(ек-0бсл Т-0 -добо ЕФ /1
” игж-Рбк-пукап-д7Ё [(2кэдп -д(2к-2о-1)5)
_ (2к-дЛс
б.= дё
"Таким образом, в первом приближении решение уравне-
ния (5) описывается соотношением (10), где@ж(#) учиты-
вает конвективную составляющую уравнения (5). В случае
(#) =О 
приходим, с учетом первого приближения по.
малому параметру @ ‚ к известному решению линейной
задачи./\/. Легко показать, что последующие приближения
приводят к точному решению этой задачи.
Решение задачи с нелинейным трением аналогичным ме-
тодом показало, что @ = —;'т А.
Исследования для других краевых условий (8), а также
при @-ЖО аналогичны проделанному. 
В последнем случае
под 2 @ следует подразумевать ( 2@*@ 
) и использовать
полученные результаты,
3. Рассмотрим случай, когда труба абсолютно жесткая,
а жидкость несжимаемая ( @р=0 
). Тогда (2) примот вид
4 
-
92 
# 
(11)
ЭЕНАНОЙ пЛа
дё 
“ород: КИО-дИ, ш›б-„„„
20-368 
153