полняется аналогичным путем, но для превышений А (к, ®) = Н, (х,
9 — На и В @ д = Н, (& ) — Н, и граничного `условия на
‚дрене (х = 0) 
о
ЗС —А ( 
1 =0.
Кроме того, во втором варнанте принято Й, == No/йо, ; = Л/
Т, = Ло/Но» Р, == Ви/Мо,, © == 1/2Ф,, а. 
сопротивление Ф, оп
ределяется по формуле (4.3) для двухслойного групта. Остальные
начальные и граничные условия прежние. Опуская в дальнейшем
и промежуточные выкладки, приводим окончательное выражение
для изображения (, (& р) к виду
[пёу 
(@ -- @) +- 
Л,ар (а - п) + В аёлуар) ® & — ) пу
* (ау + р) (, 5вг 
у В т
поча) ЛОНО 
Лдю 
(6.51)
23 (а + р) 
® (а 
+ р)
ир =—
Для малых значений р‚ соответствующих Г5> @., получаем
“ )__и?.чи›-‹-л›+!':„,2.л‹а+и›+й ууар) < # — О7 д
) 
( Р 
—- 
эча ба 
т-Р п ов)
„—н 
Й...(:;щ й 
о2О 
(6.59)
Воспользовавшись теоремой обращения, найдем
" 
!
в—
л@)- -3б ! + -)
=
х бы, + Л .‚)}
— 
@—) —
а
лайг 
В
1 ( 1) + о) 
соб ол 
` 
89]
Как и в предыдущем варианте, распределение напора Й, опре-
деляем, используя первое уравнение системы (6.29):
м6н 
— АЕЕ —а + анб на 
У[ р-ах
5)
х @ +!Т..‚\г)] 
- 
(6.54)
Используя `уравнение (6.11), которое для данного случая имеет
Вид
ч