$ 5.3. Некоторые обобщения основной формулы. 
17
является рассмотренный выше неограниченный пласт [67, 76],
график функции А=/(Ф) пересекает ось @ только один' раз,
т. е. только при одном значенин @=ь, когда No=0 и пере-
распределение напоров пронсходит согласно теории линейной
‹Бнльтраипи (рис. 5.14). За пределами полосы @= » т. е. при
<Ф (здесь No>0, п>1) и О>Ф (здесь No<0, п<1), имеют
место квазилинейные разновидности неустановившейся фильт-
рации 
(рис. 5.8). Следовательно, в строгой постановке не-
установившаяся 
линейная — фильтрация — (»=0) — должна
рассматриваться как Ёвдкпп случай неустановившегося движе-
ния подземных вод. В общем случае это движение подчиня-
ется теории неустановившейся квазилинейной 
фильтрации,
когда критерий квазилинейности фильтрационного потока No
принимает ненулевые значения, а дифференциальные уравне-
ния (5.3.25), характеризующие 
такие потоки, 
являются не-
устойчивыми (по отношению к интенсивности возмущения).
параметрическими уравнениями параболического типа, роль
нараметра квазилинейности в которых играет коэффициент
1(.) =9(@) при скорости изменения уровня д5/д4 Й. только!
в некоторой узкой полосе значений `расхода потока @=Фь
когда /(.) 
= 1, квазилинейные разновидности неустановившей-
ся фильтрации автоматически переходят в известную (линей-
0 
200 — @, мУсут
Рисе. 5.14. Влияние интенсивности возмущения на изменение `параметров й,
п 1.0 при режимах пнтания н разгрузки пласта, 
являющихся функцией
интенсивности возмущения (по данным табл. 1 из [67, 76])