для моделирования стационарных потенциальных полей [82].
Такие поля и будем рассматривать ниже. Внешним их при-
знаком, как следует из (5.2.1) н (5.2.9), является то, что в
координатах $„—-1пё и $„—1пг опытные значения $; заме-
ренные в различных точках пласта г в различные моменты.
времени {, образуют семейства параллельных прямых с угло-
выми коэффициентами соответственно & и 1р (рис. 5.8).
Таким образом, если имеют место прямолннейные графи-
ки $=/Отг) и 8и=!(0), то испытуемый пласт является
однородным по проводимости как в смысле линейного закона
установившейся 
фильтрации Дарси И=/#4(д5/дг), лежащего»
в основе уравнения Лапласа (5.2.10), так и в смысле линей-
ного закона 
некоторой 
неустановившейся 
%илпрвции У=
=#4(05/01), лежащего в основе уравнения 
Лапласа (5.9.9).
Очевидно, в данном случае пласт будет характеризоваться:
параметрами Тр=сопв и Т=соп5!.
К 
л
*
и
0 
члё
0 
! 
! 
! 
Л
— ®
%/_:2
с 
/// 
С
ш 
Ка
^ =0 
\Лі
0 
Т 
‘1 
ИН,
ДЯ-ЛП 
д.‚'>Л°
Р, ВА. Жарытер, дедормаций кмаистационарного режныа фФильтрации,
характеризующих его кривых $нн=/( 
), 5н7 () н Мта»= 
Г( г) в 
не-
ограниченном по простиранию пласте с закономерно-неустойчивым режнмом.
‘питания и разгрузки