$ 5. Современные модели пеустановившейся гравнтационной... — 147 случае начальная скорость распространения возмущений в пласте не равна бесконечности. Поэтому для каждого мо- мента времени существует определенный ` раднус влняния, ограничивающий Зону, где уже сказалось возмущение потока, от остальной части пласта. Таким образом, реальная физическая картина неустано- вившихся течений значительно сложнее, чем это следует из теоретического рассмотрения вопроса без учета сил инерции. Пренсбрегая силами инерции, невозможно точно определить начальную скорость передачи давления в воде и раднус влия- ния, определяющий зону распространения возмущений. Для того чтобы более точно воспроизвести реальную кар- тину движения грунтовых вод, пе вводя сил инерции, вместо действительной начальной скорости распространения возму- щений и действительного радиуса влияния можно рассматри- вать относнтельные их величины [98]. `Чтобы убедиться в сложности физической картины пере- распределения напоров в неустановившемся гравитационном потоке, рассмотрим один из главнейших парадоксов теории Буссинеска, -Следуя этой модели, будем считать, что неста- циопарный безнапорный поток, подобно стационарному ма- порному, охватывает все сечение пласта й,, отсчитываемое от депрессионной поверхности до водоупора. Иначе говоря, бу- дем считать, что мощность неустановившегося безнапорного потока равна мощности пласта Л: в данном сечении пласта г на данный момент времени # Пусть в этих условиях работает совершенная скважина с дебитом @=сопз!. Тогда в некотором — сечении потока © площадью Ру=Элгй; скорость фильтрации И, на момент вре- мени # составит И,=0/Элгй.. При наступлении квазистацио- нарного _ режима — й=йо--(@/4лТ) и И @/длг[Йо— --гомптлпя)‚ тде йо — отрезок оси Л, отсекаемый ‘графиком ли=Г(им); О/4л? — угловой коэффициент этого графнка. От- сюда следует, что в рассматриваемом сечении потока г = соп5* меустановившаяся скорость фильтрации непрерывно возрас- таст до максимального значения при установившейся фильт- рации И=0/Элгй. В то же время опытные кустовые откачки показывают (рис. 1.1, 1.15, 3.4, 5.1), что при регулярном ре- жиме, который имеет широкое распространение и в безна- порных пластах, в данном сечении / граднент напора, по Дарси, (д5/дг), в любой момент времени # сохраняет одно и то же постоянное значение (д$/дг5‚=0/2пТг=соп5|. В этом случае, согласно закону Дарси, в данном сечении потока ско- рость фильтрации также должна быть постоянной. Но выше