$ 42 Исследование неустойчивости движения... 
123
напора и его величинах [12, 36, 109, 128] вполне закономерно.
и объяснимо-
В рассмотренных опытах движение жидкости относительно:
внешиего 
градиента напора /* 
подчинялось закону Дарси
(4.2.1) и, таким образом, изучались условия _ проявления не-
линейных эффектов 
относнтельно 
градиента _ напора / при
фильтрации ныютоновских жидкостей. Теперь исследуем. влия-
ние эффекта _ неустойчивости на поведение ` аномальных или
неныютоновских жидкостей, движение которых, начиная с не-
которого внешнего_граднента напора, подчиняется обобщенно-
му закону Дарси [7, 36, 10 109, 118, 123, 198]
у— н( —1), 
(4.2.19)
где /4-— отрезок. оси /*, отсекаемый продолженнем прямолнией-
ного ‘участка графика У = / (!*); ##-— угловой коэффициент это-
го графика.
ользуясь значениями / н И, определяемыми формулами
(4.2.2) н (4.2.19), найдем [87]
у 
Ал*
6— =[г3[1+ ТЕНЕа
или, учитывая величину АГ*/АН® из (4.2.3),
& = В! + (АЕМ/*) — (1$/Г)) 
(4.2.20)
Подставляя в (4.2.20) значения А/.* из граничных условий
В, К п К, получаем соответствующие закономерности /=
=1(!). Умножив. эти закономерности ма /, перейдем к графи-
кам И=/(). Таким методом. легко доказать, что при гранич-
ных условиях Вь Аа и Кз движение неньютоновской жидкости
(4.2.19) сохраняет свойства 
неньютоновского движения, но
подчинястся при этом новым линейным законам:
В, (0* + АГ*, 0)-+И = ; 
(Г — То); 
(4.2.21)
В(1*, А5) —К = К( + Тод); 
(4.2.29)
К (0* -- М, А5)) —> К = В (1 -- Го), 
(4.2.23)
каждый из которых характеризуется своим 
постоянным Значе-
ннем углового коэффициента и начального граднентанапора:
ва = В( + А1%); о = Г 
+ А1”);
Га = а5Я — 
= о 
(4.2.24)
- (А5у1* — У! + А1*) = Га( + А/
бо