$4
Исследование неустойчивости движення... 
128
Угловые коэффициенты прямых (4.2.1) и (4.2.12) одинако-
вы и равны &* Это говорит о том, что прямые И=/(1*) и И=
=!(1), подчиняющиеся зависимости (4.9.1) н (4.2.12), парал-
лельны друг другу и сдвинуты по оси граднентов на величину`
=Е/о (рис. 4.4, а). При этом, 
однако, 
нельзя 
отождествлять.
значения &* в (4.2.1) и (4.2.19). Если в (4.2.1) &* = У/!*, то в
(4.2.19) &* 
= (Уз—И)/(Из—1) = И/(!--1о). Отсюда следует, что-
при наличии обобщенного закона Дарси для оценки «коэффи-
циента фильтрации» в натурных условиях необходимо произ-
водить не мепее двух откачек 
из одной и той же скважины.
Только в этом случае мы будем иметь не менее двух значений.
и У в каждой точке пласта и, таким образом, создадим. ус-
ловия для 
определения 
водопроницаемости 
по формулам,
оспованным на линейных законах типа (4.2.12) [73, зяіі
`Естественным обобщением ` граничных 
условий 
(4.2.5) н
(4.2.8) будут условия, когда наблюдается закономерное изме-
нение как приращения А/.*, так и суммарных потерь напора:
А$. В этом случае пьезометрические поверхности АР/, пересе-
каются 
в 
неподвижной 
точке ; (1*--АГо, А50). 
С учетом:
координат этой точки уклон реальной - пьезометрической по-
верхности определяется выражением. (рис. 4.4, 6)
КБЕЛАВИКИАО У ГАВО
А 
Ар
Из (4.2.13) находим, что при возникновении точки К; гра-
ничные условия потока принимают внд
А5 = Аб, = А5, + АЦ,
* + А1, А$,) -> 
(4.2.14)
®( 
м 
АЗы 
А1* = М = М, + а5/. 
919
(4.2.13)
Подставив в (4.2.4) вместо АГ* его значение из (4.2.14) п
умножив полученную функцию
& = ИИ = в( о) = 1( 
(4.2.15)
на /, придем к выводу, что при граничных - условнях (4.2.14)
движение ньютоновской жидкости относительно - внутреннего.
градиента напора / также подчиняется обобщенному закону
Дарси
У = &( + Ты), 
(4.2.16)
но характеризуется при этом другими ` 
величинами ` углового
коэффициента & и начального отрезка /о\ на оси градиентов
прямой И=/(1) (рис. 4.4, 6). Здесь.