2 
Теоретические 
н экспер
‘ентальные _исследования.
существенно возрастает с увеличением х, начиная со значе-
ния х==0,08 (рис. 3.9).
Понижение 
пьезометрической _ поверхности в пласте по
внешней стенке возмущающей скважины раднуса го на мо-
мент времени # составит
2,25
й
$ 
=
о
К этому времени понижение уровня воды внутри возмущаю-
щей скважины будет равно
п
(3.2.9)
о 
2,25 а 
5 а/
ат др 
тьи ЭЕ, 6210
ле
оЕН оО оЫ, 
(3.2.11)
4а 
1 ()
или
ооа :7_0'15__30 2 
(3.2.12)
о
— тангенс угла_наклона графика $. == /( () нли $. = / (1н )
к оси п или @ ;
@ 
0,183 0 
о 
9
Т 
— 
— 
— 
(3.2.13)
о— 
ль 
л 
# 
(3.2.13)
Лпа, = 5в - 2 т ло — 1 2,25 г 
(3.2.14)
Следуя В. Н. Щелкачеву, параметры Т; и ас по аналогии
© коэффициентами Туя ли Тг будем называть соответствен-
но 
кажущейся 
проводимостью и пьезопроводностью - возму-
шщающей скважины, поскольку они рассчитываются по графи-
ку временного прослеживания. уровня $с:==](Ии) внутри воз-
мущающей скважины с использованнем действительного ра
диуса скважины гь На этом осповании параметры Тс м @6
являются фупкциями обобщенного сопротивления. скважины,
. ©. дают вссьма искаженное значение проводимости и пьезо-
проводности пласта, и получаются при проведении одиноч-
ных откачек [53, 60, 73, 77 78, 80, 81]. Это вносит сущест-
венные погрешности 'в оценку истицных значений параметров
пласта Т` и а при опредслении их по данным одиночных от-
качек 
при иеустановившейся фильтрации. Совершенно оче-
видно, что переход от кажущихся значений параметров Т.
и ас к действительным Ти @ необходимо осуществлять путем
введения в формулу Ч. В. Тейса для возмущающей скважины