80 — Глава ?. Теорстические и экспериментальные исследования..-
Полагая в (2.6.9) с=0, получаем выражение для опре-
деления максимальной величины промежутка — высачивания
Айдах = Рощь = НУ° 
(2.6.9а)
Согласно теории гравитационной фильтрации 
И, Козени
[86], при о— , В==сопз\ и Н=сопе! имеет место равснство
Айдах == Роди — болах == Н/Э. 
(2.6.10)
Подставив 
в 
(2.6.9а) 
вместо 
Айтах 
его 
значение 
из
(2.6.10), получим, что в этом случае т*=0,75. Из рис. 2.8 на-
ходим, что данному значению т* при $./Н=1 
соответствует
х=0,5'или $,=5./2= Н/9. 
Это говорит о том, - что формула
(2.6.9) находится в полном согласии с основными положения-
ми теории гравитационной фильтрации И. Козени и подтвер-
ждается экспериментами [53, 64, 73].
'Чтобы перейти к другим показателям обобщенного филь-
трационного сопротивления грунтовых скважин, депрессион-
ную поверхность Дюпюн, описываемую — уравнением (2.2.9),
продолжим внутрь возмущающей скважины до пересечения
ее с уровнем воды Лс. 
Точка пересечения ` поверхности Дю-
пюи © уровнем Л 
будет находиться внутри скважины, лежать
на продолженной поверхности 
Дюпюи и иметь координаты.
Л, г$. С учетом этой точки формула Дютон (2.2.9) примет
вид.
‚
л 
Э
лё) (Н?.— No) 
я# (Н? 
— No) 
о(К
п В 
п(0) —(
„ лё) (Н3—- ) — 
лв (Н®
о3 
п (А/го) 
71 (В/го)
В 
ИГИ 
о А (Ал + 2,) 
=
— лё (1 — т®) (Н?—- ). 
(2.6.11)
Многократное равенство (2.6.11) играет важную роль 
в
исследовании 
показателей ` обобщенного - фильтрацнонного
сопротивления грунтовых скважин &*, гр» т*, поскольку. свя-
зывает в единое целое эти показатели с величиной промежут-
ка высачивания, параметрами пласта, скважины и фильтра-
ционного потока. Для вывода этого равенства был применен
способ, разработанный - нами для построения ` приведенного.