то
"Теоретичес!
и 
экспери!
‚ные 
исследовани
Из (2.5.19) получаем зависимость [73, 78]
г_,сі«ъ(і_х)іпі. 
(25.13)
" 
" 
то
которая _ при #; =0, т. ©. для идеальной ` несовершенной сква-
жины, переходит в известную _ формулу И. А. Чарного [195].
'Рассмотрим некоторые особенности - использования полу-
ченных зависимостей, Допустим, 
что при определении коэф-
фициента фильтрации по данным опытных откачек поправка
на несовершенство возмущающей скважины заранее рассчи-
тана или теоретически, илн взята из лабораторных _ опытов н
отражает лишь некоторую часть суммарного сопротивления &
пн А5), т © являстся заниженной 
н 
принята 
равной $.
причем „<- Тогда, как доказано в $ 2.4, вместо _ истинного
значения коэффицнента фильтрацин пласта Ёр определяемо-
то по формуле (9.5.3), 
получим 
кажущнеся (т. ©, занижен-
ные) значения коэффициента_ 
фильтрации Ё, подчиняющие-
ся уравненню (2.4.9) [60, 73, 78]:
„ @П) 
+ ,
°° 
олт (5, —- 5)
& + ааЛаг 
(2.5.14)
ли при г = @
Ё,„а— ИЕ Ы ои в В. — (25.15)
Эт
При & = 0 уравнения (2.5.14) и (2.5.15) переходят в зави-
симости `2.4.9) и (2.4.10), а “величины — В, -— соответственно в
функции_Вы
При & = & функция Ё, согласно выражению (2.5.3), _ пере-
ходит в константу Ёр. Следовательно, величина кажущейся во-
допроницаемости Ё, находится в 
прямой 
зависимости от точ-
ности. определения`‘показателя суммарного сопротивления &. Для
определения характера этой зависимости запишем (2.5.14) 
в виде:
суммы двух слагаемых:
О 1п (г/ 
а. 
0
Элт (5,——5) 
— Элт(5,— 5)
Сравнивая (2.4.9) н (2.5.14а), окончательно получаем для г
1 << г В, г = ® соответственно:
& = оРО 
(25.16)
в == Ёы + Р 
(2.5.17)
Вк — Вк Е Ра 
(2.5.18)
& (25.14а)