гается, что движение будет ламинарным. Последнее обес-
чивается надлежащим выбором ширины щели и вязкости
ропускаемой между пластинками жидкости.
Зависимость между средней скоростью движения жидко-
(ти’ 
И, пропускаемой между параллельными вертикальными
`пластинками (рис. 63), и падением напора по длине потока.
при ламинарном сго движении выражается следующим урав-
неннем:
це? ‚ &
У-аулак’ 
о)
тде д — ускорение силы тяжести; у — кинематический коэффи-
иент вязкости; е— половина ширины щели в см.
‘уравненне (1.1) можно переписать в следующем виде:
а
у= с 
(1.2)
я
где о== 
& можно рассматривать как коэффициент проница
емости щели.
В частности, если, например, щель имеет ширину, равную
! мм, то е=0,5` мм, или 0,05 см, Подставляя соответствующие
значения физических констант д и \, Можно получить значе-
ние в. В качестве примера вычислим а при е==0,05 м для гли-
черина при #-= 20°.
Известно, что кинематический коэффициент вязкости хи-
мически чистого глицерина составляет (при 20°С) 875 стокса.
_Для щели шириной | мм получи
981 
0,05.
о= ВЬ =0,093 см/сек.