0 по
рывастся связь между пластами. В связи с этим при к
формуле (2.17) дда 
" ЗАМНВ—М) 
‚ как это следовало бы по
существу_дела.
Ешще большие противоречия получаются при рассмотреним
случая Ио< М,. Так, например, при йо<М, имеем
ч= 
ом (ла-+- 
Ма ) -на( 
о + 4) + ы 
—. (2.21)
Первый член (2.21) отражает напорное движение по ниж-
нему пласту, второй 
-— по среднему и третий 
— свободное по
верхнему.
Очевидно, что при &:=0, расход из верхнего пласта не дол-
жен попадать в нижний, однако можно показать, что и в этом
случае ои будет входить в формулу расхода нижнего слоя,
Учитывая изложенное, следуст сще раз подчеркнуть, что
формулы, оспованные на применении функции Ф, пригодны в
случае сравнительно небольших различий 
в проницаемости
пластов, когда сохраняется присмлемость гипотезы о постоян-
стве напора в вертикальных плоскостях, пересекающих раз-
'личные пласты, При резком различии в пропицаемости пластов.
следует рассматривать уже иные схемы движения, из которых
наиболее упрощенной является принятие горизонтальности на-
правлений движения в более проницаемых пластах 
и верти-
кальности в менее проницаемых, Примеры такого подхода К
расчету нами были даны в 
1 главс,
В связи со сказанным мы считаем, что впредь, до получе-
ния 
более 
точных 
и 
обоснованных 
решений, 
можно при
рассмотрении изолнрованного дренирования пласта 
учет по-
ступления в него воды. из. других пластов производить путем
введения «запирающих» 
коэффициентов, эмпирическое выра-
жение для которых будет приведено ниже.
Вводя в расчетные формулы (в значение @# н 9:) соответ-
ствующие коэффицненты иу и рз, получим для Ф 
следующее
выражение:
2Ф 
уе повайз? 
+ ивоМ) (Из-+ Н—Му) 
+ йхМу(2Н—-Мн) . (2.2)
Коэффициенты уу-з предлагается вычислять по 
следую-
цей опять-таки весьма приближенной эмпирической формуле:
1/х+(›‘: е
тде @— номер. слоя, из которого вычисляется 
расход 
|(слой
нумеруются 
в 
направлении 
от 
водоупора 
к 
поверхности
трунта).
’ 
(2.23)
-
11