у
Спектральные 
нормированные функции $ (т;) подсчи
на ЭВМ Минск-32 с'`помощью эйлеровых корреляционных 
ций В (9) 
'
$„ (2)—4 [ Ви(No) соз Эклд а, 
(
0 
` 
.
где ; — частота пульсаций; @— время сдвига при определ
Ка (9).
Эйлеровы временные коэффициенты корреляции вычисля
между пульсациями в начальный момент времени и пульсац
через 0,4; 0,6; 0,8; 1,2 и’т. д: до 120 с. Коэффициенты кор
ции в зоне взаимодействия потоков очень быстро 
(в теч
2--5 с) затухают от 1 до 0 (рис. 11.5), а затем их значени
леблются: от —0,1 до 0,1 в точках, расположенных у пове
сти потока; от 0‚15+0‚17 до —(0,15—:—0‚17) в точках в сере
потока; от 0,20--0,25 до — (0,20---0,25) в точках у дна 'по
Характерным (для разных опытов и вертикалей и разных 
на одной вертикали) является незатухающий характер коэ
циентов корреляции (рис. 11.5). Это свидетельствует о сущ
вовании периодической составляющей турбулентных пульс
& (3)
08
0,6
0,%
92 
| 
. 
. 
0 \“ч”ъ‹ъ'\щ›\]{\ ле “ а дд...'ш/\] %ЧЧЪР\Щ Ы/
"0 
8 
—° 
&© 
24 
22 
40 
48 
56 
Рис. 11.5. Изменение эилерового коэффициента корреляции в зоне ак
ного взаимодействия потоков (при у/й=0,72 и йв =3,2 см).
На рис. 11.6 видно, что почти вся энергия турбулентных пу
ций сосредоточена в интервале частот до 0,5 Гц.
На основании изложенного можно сделать следующие
воды. Кинематический эффект потока в размываемых ру
более развит по сравнению с таковым в жестких руслах. 
266