где 9; и дъ — соответственно продольный и поперечный расх
на вертикалях. При интегрировании по ширине потока
5 
- ав—а, |? — (4о)в 
— о) ==,
поэтому мы будем исходить из уравнения 
(10.24), считая, 
91 
— 9.
Очевидно, что уравнение неразрывности 
(10.24) 
относ
к вертикалям и имеет только внешнее сходство с уравнением
разрывности для прямоугольного русла.
Так как д = ивй, где ив — средняя скорость на вертик
формулу (10.24) перепишем в виде
дЛ 
дЙ. 
див
о 
Е бь тар 
й ор —. 
(10
Интегрирование по ширине потока В дает
Вад+5 
и„-9т- а6 -|- { 0е аь —0, 
(10
т. е. получается интегро-дифференциальное: уравнение неразр
ности несжимаемой жидкости, где В — расстояние в напра
нии, нормальном к движению потока.
Динамическое уравнение неустановившегося движения в
для вертикали, пренебрегая местными потерями напора, и
› следующий вид:
д
0Г°
Здесь г — отметка поверхности воды (рис. 10.23); р — да
ние; ов — коэффициент Кориолиса для вертикали, т. е.
й
5 из ау,
З
ив/2 
0
э 
- 
,
авив 
— 
д]і[ 
ав 
див
57 )__Т—_з 
982 
(10
О‘_В_—_.
где и — местная скорость на расстоянии у от дна потока; /
потери напора 
на трение (по длине потока); о’ 
— 
коэффици
Буссинеска для вертикали, т. ©.
‚ 
1 
)
а3 ==—— 
Б‘и аУ.
и4й 6
244