Следовательно, К# является кинематическим параметром, за-.
висящим от соотношения скоростей 0 И Омакс. Более детально,
вопрос о коэффициентах К, и К; излагается в главе 9.
Если бы в живом сечении @ все частицы жидкости двигались.
со скоростью и =Омакс, ТО расход воды, как видно на рис. 2.7, .
был бы равен произведению @макс. В действительности за счет-
неравномерного распределения скоростей, обусловленного гид-.
равлическими 
сопротивлениями, 
расход: 
воды 
по 
сравнению»
с расхОДОМ ФОмакс Меньше на величину, которая численно равна -
заштрихованной площади. 
О величинах О 
и 
©, излагается:
в $ 2.6.
Совокупность интегралов
[ к во—оо, 
ВО 
‚ @.68)
_ 
5и2 йо==о'0’о, ! 
(2.69),
5' и до—— оо 
(2.70).
`а›
з 
оее
Н. Н. Павловский назвал леммой о трех интегралах.
Первый интеграл связан с введением в гидравлику понятия-
средней скорости потока. Второй интеграл возникает при под--
счете количества движения, например, в теории гидравд&ес‚;@грд ‚
прыжка. Безразмерная.величина о/, равная отношению'
етва-движения массы. жидкости,. протекающей в единицу. вре--
мени через данное живое сечение, к количеству движения жид--
кости, вычисленному 
в предположении,-что скорости-во-всех-точ--
`ках живого сечения равны-средней скорости_потока, называется-
коэффициентом Буссинеска. Третий интеграл появляется в связи-
с определением кинетической энергии,. потока. __Б__Ё%ВЁЁЁ[ЁЁЁЗЯ ‚ве--
личина а, равная отношению Жйнетичёской_ энергии.:масеык жид--
__кости, протекающей в единицу“времёени через данное живое. се-.
° чение,. 
к кинетической энергии массы жидкости, вычисленной-
”в предположении, что скорости во всех точках.живого.сечения-
равны средней скорости потока, называется коэффициентом--Ко---
—-риолиса: 
Этот коэффициент вхХодит в уравнение Д. Бернулли-
[28, 43]. —
Поясним перечисленные интегралы с помощью тахиграфиче--
ских кривых. Из предыдущего изложения ясно, что 
площадь,.
ограниченная тахиграфической кривой. (рис. 2.7), равна инте-.
гралу (2.68). 
Если 
теперь 
построить 
трансформированные-
59›