1„/
1 — 
ы
;2
Учитывая, что и,=Элгп, где г— расстояние от центра чашки
до вертикальной оси вращения, последнюю формулу перепищем _
в виде
1 
с2
1“1/‹:2
Обозначая через В выражение, стоящее перед л, получим,
как и для вертушки с горизонтальной осью, формулу вида (5-1)
(рис. 5-2, линия /). Под влиянием гидравлических и механиче-
ских сопротивлений график функции и=и(п) принимает форму
кривой 2 (рис. 5-2). Наиболее заметно отклонение кривой 2 от
линии 1, являющейся ее асимптотой, при малых скоростях ц.
Общего теоретического уравнения, охватывающего все области
работы гидрометрических вертушек, пока не найдено. Полу-
эмпирическое уравнение в форме гиперболы
а== ап УБ 
не 
° 
° (5-2).
вполне удовлетворительно отражает эту зависимость, где а, В,
с— параметры. При л=0 и:\/с = й, — отрезок на оси й, оп- 
`
ределяющий точку, в которой начинается кривая 2 на рис. 5-2.
При больших значениях и, т. е. когда ио существенно меныше 
и,
формулу (5-2) можно записать в виде
и == (@-- 6) п == л, 
0 
(5-8)
длГгИ.
т. е. получается уравнение вида (5-1), но качественно с другим
значением &, учитывающим ‘не только геометрию лопастного
вивта, но и сопротивления его движению. Такой шаг ротора
принято называть гидравлическим шагом. 
Обычно он опреде-
ляется опытным путем. Геометрический шаг Ёр несколько меньше
й 
. 
. 
.
‚ гидравлического & =7 ‚ так как при одной и той же скорости
‚ и ротор в реальных условиях делает меньшее число оборотов
по сравнению с тем, которое получается по теоретическому рас-
чету без учета сопротивлений. Параметры а и 6 уравнения (5-2)
определяются по таблице приложения, 
‘
95