324 
ТЕОРИН ОСУШЕНИЯ ЗЕМРЛЬ
новерхности груптовых под. Решение нолучено с помощью конформ-
мого. отображения.
При выводе формулы принято, что существует поток к поло-
сам-стокам в изотропной полуограциченной среде (непроницаемый.
слой под дреной залегает глубоко). Граиичные условия в пообра-
экаемой изотроппой сроде слодующне (рис. 129):
!
о);
ндоль 
линии ВС — ф= 
Ф 
(No
вдоль линии СО — у=0;
вдоль лиции ,Ра 
фе 
ф
эдоль лиии 2Д, 
ф= 
@;
вдоль лиинн ВА — — @- 
(У,215)
‘
Длича лишии ВС равиа 
# — 
20. Ве-
личина расхода 
@ по наиравлению к полосо ) 
опродсляется каБ
функция — величины — (фо—Ф).
Вокруг 
полосы стока 
эквино-
ченциали 
имеют форму, близ-
‘ую к эллинтической. 
Одпа_из
этих эквипотоициалей 
отождест-
вляется © гопчарной 
дрепой
в анизотропной 
почне.
Для _ определения 
соотвот-
стнующей. эллиптичоской. экви-
потопцнали предполагается, что
полосовые 
стоки 
находятся 
в
беаграничной средо. Таким обра-
ом препобрегают 
ем 
гра-
ничной лиии ВС 
(поверхность
мочны) па форму эквипотенциа-
лей вокруг полосы-стока. 
Эл
предполагаст, 
что 
эквипотен-
циали. около нолосы ,Э на
(во/ка) 
* 
х & даина ОЭ
Рис. 
129. 
Поток скошиинейся воды
* полосовочу стоку, вокруг которого 
©
вычерченм эквлпотеициани, 
имоющие — рисунке 129 почти идентичны
форму, 
близкую к 
элайштической, 
потенциалям, паходящимся
о_ Энгелунду (1951). 
в непосредственной близости от
полосы, ноказанной 
нпа рисун-
ке 130. Длина (20) полосы-стока ` вычнеляется так, чтобы при
данном радпусе (7) дрены и определенном анизотроппом кооф-
Ффиционте (&м/&) 5>1 вокруг полосы получался бы эллипе, который
после новторного преобразования совпал 
бы с дреной радпуса г.
"Тогда _ скорость потока @ находится как функция (фи 
— Фи), где
ча 
—=(н/к) 
Ч (—=а-+-т 
-Лд). Здось д — гидравлический напор в верх-