ПОЧВЕННАЯ 
АПИЗОТРОПИЯ И ДРЕНАЖ
Отклонения от закона Дарси обычно малы (Дахлер, 1936;
Маскст, 1987), поэтому можно будет принять, что 
закоп’ Дарси
спра ведлив, и 
иренебречь влияннем дисперсности.
“Феррандон (19/8, 1954) предложнл тензорную теориюгидрав-
лической пропицаемости, которая такжсе расематривалась Ирмэом
{191) 
и 
Шейдегтером (1954). 
В случае 
ашизотропии простой
едипственный фактор 
& (скаляр) становится. 
симметричным топ-
зором Ё 
(тенаор коэффициента фильтрации), 
имеющим - девять
составляющих, шесть из Которых различны (Ирмоэй, 1951). Для
однородной почвы число переменных может быть сокращено до трех:
(козффициенты фильтрации 
в 
основных 
мнаправлениях) 
нутем
соответствующей орнентации осей координат. Тот факт, что коэф-
фициент филътрации анизотропной 
пористой среды может быть
представлен: как 
симметричный тенаор, приводит непоередствонно
к вытеонисанной 
тоореме и к заключению, что градиент потои-
циала и направление потока не совпадают. Они совпадают 
только
вдоль 
основных 
направлений 
анизотропии. Подобная 
теорема
встрочастся 
в 
олектротехнико в 
случае 
анизотропного диэлек-
трика. Краткое описанне смотрите, 
например, 
у Смита (1989,
стр. 20—21). Доказательство теоремы Г здесь.ие 
‘приводитея.
Теорема П. Влияние 
анизотропии на 
кожффициент. филь-
трации. эквиволентно влиянию сжатия или ` растяжения. 
коор-
динат. какой-либо точки в системе_ потока, то есть тутем. соот-
ветствующего _ сокращения ` или - увеличения ` коордипат ` каждой
точки в анизотропной, среде можно получить эквивалентиую одно-
родную изотропную систему.
Доказательство теоромы 11 для двухмерного потока дано Дах-
лером (1933, 1936) и Самсно (1931), а для трохмерного потока —
<Фриденбургом. (1936). Маасленд 
и 
Киркхем (1955) дали. 
болео
простое и в то же время общео доказательство путом приведенного
миже видоизменения 
решения, дапного Маскетом 
(1937).
Пусть ва 
оуе 
©. 
н В, В„ Ё, будут соответственно скорости
и кожффиционты ` фильтрации 
в основных паправленнях (теорема )
однородной апнаотропкой 
среды. Пусть & будет гидравлическим
напором в точке г у 2. Тогда закон Дарси может быть записан так!:
‚ 
6/ 
м 
‚ 6
ое 
ме в 
— 
(4/)
Уравнение пепрерывности будет иметь_ вид
ох ‚ 69% ‚ вю,
3е Т Тв
). 
(\,2)
3 Здесь и далее сохранена трапскрипция подлиииика 
в обози
приращения 6 вместо зпака частной 
произнодной д.- 
Прим. 
ред»
‘чении:
18%