эизичЕСКИЕ 
ОСНОВЫ. 
ДРЕНАЖА 
103
НПотенцнал ф в соответствии с уравнением (1У,13) и с учетом того,
что высота представлена координатой ;, равен
Ф=Р |-в02,
так 
что
2 
=оенво. 
(у.19)
Применив снова доводы раздела 1У (гл. 6), ведущие к уравнецию
(1\,68), мы можем уравнение (У,19) переписать так (давление над
уровнем воды отрицательно и связано © влажностью ©:
д9 _ аР 
дс 
ай
лГО Ва ТО 
(\,20)
Подстановка уравнения (У,20) в уравнение (У18) даст
де 
д‹
н(ч +ь'о!‹х)- 
(у,21)
р
В этом уравиении х; — & 92 являстся коэффициентом диффузии,
который обсуждался. в разделе !,.
Вели обстоятельства позволяют нам пренобречь вторым члоном
правой части уравнения У4 то подучим
де 
@ 
де`
я=&(=#)- 
(У,22)
Это _ известное уравнение — диффузии, которос 
также иванотся
хорото изученным уравнением физики. К сожалению, вся клас-
сическая теория диффузии разработана только 
для 
среды © по-
стоянным м. равномерным коэффициентом диффуани, В нашем слу-
ча величина х; лвляется изистной функциой влажности. почвы
и будет, следовательно, при нзменении влажности почны измо-
няться во вромени и 
при 
изменении расстояния от пОВорхности
почвы.
Последние работы по мзучению иснарения через. вытянутые
сиитетические волокна привени к уравненю, имоющему ту. же
Форму, что и уравнение (У,22). При этом. дая `некоторых грацич-
вых условий были разработаны п_приемы интегрирования цифро-
вых данных (Кроик 
н Генри, 1940). Пользуясь отим приемом,
Клют (1959) смог подечитать содержание влаги в ночвенной колон:
ке на любом заданном расстоянии от поверхности. спустя задан-
нос 
время от начала инфильтрации. При этом. поверхиость. нсо
время поддерживалась в насыщенном состоянии © помощью стоя-
чей воды. Необходимое предварительное выражение кооффициента
диффузни х как фукции влажности было найдоно методом Чайлд-
са и Коллис-Джорджа (1950). Фили (1955) совсем нодавно разра-