‘и 
основы
98 
о
деЕНиРОВАНИЯ.
между этими эквипотеициалями будет , (в среде &) м. 0 (в сре-
де 
&). 
Следовательно, 
градиент потенциала будет 
в 
ереде &
(фи-)/Р, м 
(фи— 92)/О, в среде 
В. 
Применяя закон _ Дареи
(1У,18) 
к обоим потокам, мы имеем:
@и = КА, (фи— фг)/0, =
откуда
&А/Р,
(У,3)
@/\, как и в формуло (1У18), являстся скоростью тока жидко-
сти ‘по’рассматриваемой трубке`тока. Как видно 
ма рисунка З1,
отношение 4 /0 есть с1д0 п Аа является сиуф. Поотому урав
мение предомления имеет вид
ке ё—
а61а - 
(У,4)
3. УРАВНЕНИЕ ПОТОКА ВОДЫ В ПОЧВЕ
Форма, 
в 
которой выражен закон Дарси, не может быть непо-
средственно примецена для решения общих вопросов дрепажа, 
Во
надо применять в сочетании с уравнением, выражающим непро-
рывность потока жидкости в среде. Это уравноние непрерывности
часто встречается в других
разделах физики и поэтому
хорошо изучено, В резуль-
тате мы находим, что имеет-
ся уравнение, решение ко-
торого уже известно, или, по
менышей мерс, такое урав-
нение, — которое - настолько
сходно с раненствами © 
из-
вестными — решепиями, 
что
нам 
нетрудно найти решение!
этого уравнения.
32. Элементарный объем анизотроп- 
Чтобы получить уравне-
ого ` 
гидранлического _ ироводника, › нс- — ние непрерывности, рассмот-
пользусмый 
при 
выноде 
уравнения 
не 
рим 
небольшой 
эломептар-
ПЕННОН 
ный — объем — проводящей
среды, — имеющий — форму
прямоугольного параллеленипеда 
(рис, 32). Рри оси этого параллео-
лепипеда параллельны осям 2, , 5 прямоугольной системы коорди-
нат. Длина, ширипа и толщина параллеленипеда соответственно!
равны 26:, 2бу, 282. Пусть , у, 5 — координаты центра дапного
параллелепипеда. 
Предположим, что среда является анизотроп-
ной. Градиент потенциала и 
результирующая скорость потока.