зАКоПы движЕния ПОЧВЕЦПОЙ ВОдЫ. 
то
рисупко 21) являстся величиной такого ке порядка, как ширина 6
поперечного канала, потому что пемпогие линии тока процнкают
далеко по боковым ходам. Здесь пеобходимо отметить, что в такой
модели почвы зпачительная часть всего пространства пор может
быть «мертвым пространством» с точки эрешия увеличения про-
водимости. 
Эффоктивный проводящий слой и мертвое пространство
могут поменяться ролями при изменении ваправления градпента
потенциала.
Модель капиллярной трубки была усовертенствована впослед-
ствии. 
Фером, 
и Хачом (1933), замопившими раднуспый фактор
в уравнении (1\,56) гидравлическим ` радиусом, который 
опреде-
ляется как отношение ноперечного 
сечения 
пронодищего канала
к смоченному. периметру. Этот присм используется инженерами
дая того, чтобы формулы, выведенные для каналов круглого сече-
я, применять к капалам, сечение которых не являстся круглым.
Обусловленнал этим погрешность обычно ле превышает допусти-
мую. Для трубы круглого сочения легко показать, что гидравли-
ческий радиус $ равсн фактическому днамотру! и поэтому его
подстановка ‘вместо 2 г в уравненно (!У,56) дает`
к 
"
к= 
& 
(1У,59)
Отношение поперочного сочения трубы к смоченному периметру,
очевидно, 
равно отношению объема содержащейся в этой трубе
воды к смоченной поверхности трубы, так как носледиее отпоне-
нно получастся 
на 
первого 
путем 
умножения как чиелителя,
лак и знаменателя на длину трубы. Еели мы возьмем объем. почвы
Ул, то содержащийся в ней объем пор будст / У и смоченная.по-
верхность можт быть обозначена черсз $ откуда
с= МА
К
Р ( \/А>2
— 
(1У,60)
Проводимость выражена через пористость и смоченную поверх-
ность, приходящуюся па сдиницу объема «ночвы», т. ©через вели-
чины, которые скорес скрывают природу модели, а не расширяют
возможностн 
ее 
примепения 
для 
болес 
общих 
видов 
моделе.
Объем 
Ид содоржит /Иа емё зацятого норами 
пространства и
* Гидравлически
части днаметра нли
раднус для трубы круглого сочения разен четвертой
ууа не 2т,— Прим. переводчика.