16 
ФИЗИЧЕСКИЕ 
ОСНОВЫ ДРЕНИРОВАНИЯ
Уравнение (1\,48) можно написать в следующем. виде:
о — (No 
- дтай ф) #- (No + дтай ф) 7 + (Noьг цтай ф) 
&
— 
@& + / -- К-га 
ф= — дга Ф. 
(1у,51)
Символ @ является вокторным выражением для суммы 
прона-
водений, 
состоящих 
из двух олементов!, В нашем 
случае эта
сумма состоит из 
трех таких попарных произведоний #, у
и Кв Уравнение (!М,51) являстся очень простым выраженнем
закона Дарси для анизотропной почвы, но, решая частные зада-
чн, мы, 
обнаружиаи, 
мт 
удобнее 
подьзоваться уравнением
(1У,45).
Уравненио Стокса-Навье подробно характоризует движение
воды в поровом пространстве и приводит к закону Дарси только
в том случае, когда` объемы:
у 
почвы, © которыми мы имесм
дело, 
"пастолько 
велики 
по
сравнению с размерами нор
что измонения скорости вну-
а9 
три 
пор 
образуют 
топкую.
* 
структуру, - наложенную 
‘на
ь) 
среднюю скорость 
в слишком
молком _ масштабо, чтобы ее
можно было заметить. 'Гочно
З 
® — так жо анизотропия обуслов-
ливастся 
структурными 
ха-
ас 
20, 
Пегомденно аравлений 
гр . рактеристиками, когорые вы-
опта потенцкодь 
овленио 
ражаются 
в значительно мопь-
скорости: потока в анизотрошной ереде, — ом масштабо, чем масштаб
границ задачи потока, © кото-
рой нам приходится иметь дело. Для доказатольства допустим, что
наша почва состоит иа горизонтальных перемежающихся слоев,
каждый толщиной @, © проводимостью & и &з. Средняя скорость
потока ен для градиента потенциала в горизонтальном направле-
нии будет
% а& цтай -- % ава цтаё ф
(1М,52)
3 @ — симметричный тензор; этот резудьтат ранео был получен 
Фер-
рандоном (1948), см, А. Э. Ш ейдегге 
р. Физика течения жидкостей через
пористые среды, Гостоптехмэдат, М., 1960.— Прим. ред.
3 См. нной вывод уравиений для анизотропной среды у П. Я. Поду-
бариновой-К очиной,. Теория движения груптовых вод,—- Прим. реёд-