ЗАКОНЫ. ДВийК
ия почвенной 
воды. 
13
В этом уравиении 2 являстся значением скорости потока в тре-
щинах с направленнем (0,1) на единшцу градиента потенциала
с ваправлешием (—т, ). Общая скорость потока с, обусловленная
общим градиентом потеициала кгой ф будет поэтому суммой векто-
ров гу и у то есть 
в соответствии с уравнениями (1\,33) 
н (1У,34)
э= 0Уй--(ОУт--2) 
. 
(1У,35)
В результате подстановки эначений (7 п / из уравнений (!\,32)
мы имеом
е=ца-нто) + [ 
(!Ъ-і———)\’т 
+%]5 — (у,36)
Если существуст направление, 
для которого градиент потонциала
(втай ф) и обусловлецная им скорость потока имеит одно и то о
направление, то в этом направлении 
скорость потока 
© долэжна
иметь паправляющие коспнусы (а, ) то же, что и градиси? потои-
циала, и на осповании уравлений (1М,30) мн (1У,36) получим
...:‚) эн
(а2--то) У 
("
ча
(1У,37)
Это уравнение можно написать в следующем виде:
ЕАЯ 
рнр 
ВОч
(г) "'(Т“„Т":„.г) 
ее
(%)Це(„“‚-)— 1=0, 
(1\, 38)
тдо 0 обозначаст сумму выражений в круглых скобках, которая
выражает свойства проводящей среды. Решенте этого уравнения:
отаоснтельно * дает
или.
—0ар
з — —0 
0 
(м,а)
Из этого следует, что есть два направления, в которых прило-
жение градиента потенциала вызывает лоток того же самого_на-
празлония, причоы нелразляюцями коснкусвмя этох даух напра
лений являются (а, Ь) н (а», Ь2).
Здесь
а— 
—НФ ,
2
—0—(2-+н0не 
"
—0 
(1У,40).