ВАКОНЫ ДВИя
снил ПОчВЕННОЙ Воды 
т
сравнению с размерами отдельных пор этот сдой можно разделить
на болышое число равных или единичных подразделений, 
каждов
иа которых содержит так много пор, что между подразделениями
не имеется различий, несмотря па случайцость размеров и про-
страпственного расположения пор. Каждая единичная площадь
молеречного сечения одинаково способствует прохождению потока,
м общая скорость потока является, таким образом, пропорциональ
ной площади попоречного сочения фильтрующего слоя.
`Наконец, © той 
же оговоркой отпосительно размеров фильтрую-
зщего слоя и содержащихся в пом пор мы 
можем. 
рассматривать
два слоя различной толщины, вкаючающих соотнетственно М,
и М» одпородных элементарцых слосв, прииимая, 
что каждый из.
них имест толщину 64 и 
пе отличастся от любого другого элемен-
тархого слоя. При одной и 
той же скорости_ 
потока © в каждом
суммарном слое разность лотенциалов бф между поверхностями
каждого эломептарного 
слол будет одимаковой. Значения общей
толщины @ м @ и общей разности потенциалов Аф, и фа опреде-
ляются 
по 
следующим 
формудам:
М, 8
м6; 
(1у,25)
Афи 
=М\ 64
Афа = М бр
"Чтобы сравнить нотоки ё н з в каждом суммарном слоо при
одинаковой общей разности мотенциалов, припедем эту разность
в каждом случае к сдиницо. Мы ужео показали, что скорость потока
пропорциональна разности потенциалов, поэтому мы можем наши-
сать:
(1у,26)
®— ли т 
27
о_
®А 
Мб9 
°
Объединяя уравнения (!У,25) и (1У,27), получим
01 = оз 
(1У,28)
Можно сказать, что при прочих равпых условних скорость потока
обратно пропорциональпа толщипо слой. Это ноложение вместо
© 
положением о пропорцнональности скорости потока разности
потенциалов и площади нолеречного сечения и составляет содер-
эание закона Дарси (1У,16)
Так как уравнения (1\,24) 
не иодходят длл чрезморно боль-
ших 
скоростей, 
то 
неудивительно, что закоп Дарси при этих
обстоятельствах также 
оказывается 
инесостоятельным (Фанчер,
>