4. 
ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ДРЕНИРОВАНИЯ
Простая теория Гу не учштывает 
конечные размеры попов
в 
растворо 
м 
во многих случаях 
«иредсказмвает» 
недопустимо
высокую концентрацию иопов вблизи поверхности 
мицеллы. В этом
месте сила, 
противодействующая электрическому притяжению,
в действительности пе является тепловой диффузнонной силой.
Эта сила является 
просто физическим 
препятствием, 
которое
ы 
создастся — ноами 
вбли-
ви новерхности 
мицеллы-
Равновесно. попов в Этих
условнях было объяснепо!
Штерпом. (1942), 
и 
заря-
эенцая зопа_вблизи ми-
целлы может быть пазвана
слоем ЛМ!терна. Этот слой,
цаходящийся у самой по-
верхности. 
мицеллы, 
сли-
вастся 
со 
слоем 
_Гу на
расстояшии. около 5 ангст-
рем_ 
от 
поверхноети 
ми-
целлы.
В том 
случае, 
когда
о 
20 
30 
#0 
две мицеллы, ` каждал мз
„З 
е
Иесотонна, 
д вотосо 
ое отщенаь 
ЖОТОЫХ ИОг СЛОЙ Ту,
ириблизаются друг к дру-
=
5
Монцентрация 
ионов:
Рие. 
7. Распределепио 
номов в саое 
Гу 
у 
оаЕ 
ооя
можду диумя 
лельными: плоскостями 
кУ» В СУсПСО 
МОЖС ©
монтмориллонитовых кристаллов © обмо, 
даться — положение, — при
пой базой 100 миллиэкинналентов па 100 г 
КОТОром пространство меж-
(расстолине, между этими плоскостями 80 — ду мицеллами будет сли-
і!::‘* \'Е/\\;З'"‘Т-г"" :‚::'(':‚:‘-““5:_ 1:‘:;':3‘‚‘",..."‘ ›;""“_:" 
ком мало, чтобы 
свободно
К Чертеже 
пожачата только полоница зтого — ВМОстить оба ‚ образовав-
шшихся слоя, Такой слу-
слол. рна а, совладаютея
тальной оью коордимать 
нокальвает кон- _ чай 
показан на рисунко 7
тде 
распределенио _ аицо-
центрацию ‘аннонов_ для’ пластинок, пахо-
нов и 
катионов являсетсл
дящихся в_растиоро одновалентиых попов
1000). 
Кривая & ноказыпаст копцентра-
аю катионов. П ривые а’и ’ построепы - СИММетричным относитель-
да раствора одповалентных монов (\/10). — по — средпей — плоскости,
проходящей между заря-
эженными илоскостями. Из-за ограпиченного 
расстояния 
между
заризенными поверхностями кошентрации катнопов м: апиопов не
достигатот равспства в любой точке, и нследствио этого общая кон-
центрация растворенных молекул м понов всох родов будет выше
в средней точке 
между заряженимми поверхностями, чем в более
‘удалепной части раствора 
за пределами слоя Гу. Вследствие 
сказан-
ного осмотическое давление, возииксающее между мицеллами, пре-
вышает давление во вношнем растворе. По законам тормодинамики