; 
45 (
9(5, ) = %0 —Щ‹Ё. 
(3-10)
где 
415, #) - поток тепла на подвижной границе; 
5 (/) 
— расстояние
до 
подвижной границы; 
д, 
— 
поток тепла по фронту плавления, когда
5(0 
= 
0 (вачало процесса ); @ - коэффиниент пропорииональности,
Будем считать /10/, что в рассматриваемом случае выполняются
следующие условия; а) мастика уплотнения плавится при некоторой,
определяемой 
из 
опыта, 
температуре Т„_, 
зависящей 
от 
свойств
и состава материала уплотнения; 6) в мастике, находящейся в жидком
состоянии, 
имеет 
место совершенный конвективный теплообмен, т, е,
температура 
мастики 
в расплавленной части уплотнения всюду равна
Т.„ в) поток тепла, передаваемый от источника через жидкую мастику,
идет 
исключительно 
на 
расплавление 
матернала 
уплотнения, 
т. 
©.
потерями мошности на перемешивание слоев пренебрегаем; г) поток
тепла 
в 
некоторой точке 
на 
границе 
жидкого 
и 
нерасплавленного
матернала пропорционален расстоянию от этой точки до электрода.
Указанные допущения позволяют сформалировать задачу о плавле--
нии 
материала 
уплотнения 
в следующем виде. Для нерасплавленной
части мастики 
- имеем уравнение
97 
ФТ 
д7 
.
эг = ( 9) 
811
Температура 
расплавленного 
матернала всюду равна Т, а 
на
переменной 
во 
времеви границе 
между 
жидкой 
и 
нерасплавленной
мастикой выполняется граничное условие второго рода* в виде
9
мт = В( ), 
(3-12)
5 
` 
.
где 
@, ({, () 
— поток тепла на подвижной границе С. Согласно 
пос-
5
леднему допущению 
величиву 
потока 
д3 ({, С} 
приближенно выразим
0 
я 
я
через 4, - поток тепла, исходящий от электронагревателя длиной Г›
в6 О=б а, 50 
. 
(3-13)
где 
4, - днаметр электронагревателя; 
5(!) — расстояние от рассма--
триваемой точки границы до геометрического центра электронагрева-
теля - неизвестная функция,.
Если мощность источника недостаточна для плавлення, то имеем обычную
двухмерную зедачу теплопроводности с точечными источниками тепла.
110