сжимающие и растягнвающие напряжения, которые вызывают появле--
ние трещин между стронтельными швами. Расхождение шва между
секциями сооружения происходит по закону тепловыделения и скорости
теплоотдачи от поверхности бетона к воздуху.
Исходя 
из вышесказанного, 
раскрытие температурного шва по
высоте сооружения может быть более правильно определено по следу-
ющему 
методу /4/. При расчете примем, что годовые колебания
температуры 
наружного 
воздуха `являются гармоническими и могут
быть аппроксимированы (по С. И. Муромову) в виде действительной
части комплексного выражения
‚ 
даг 
217 
о 
2
Т‚:Т„е›\р(——дш1)._Т,‚(с05—-8—_+1$шт>. 
{1›‚3)
реентенеенееееннеещещнен ч
м 
!
+
7777 
77
ТЕ 
т
1=50м
Рис. 1-1. Схема теплового расчета секции плотины Краснояр--
ской ГЭС
где 
Г, - амплитуда колебаний температуры наружной поверхности;
® = 6760 ч - период колебаний температуры; 
( 
— время.
Рассмотрим распределение температуры в секнии длнной 50 м,.
С двух торцов секция подвержена воздействию тепловых потоков со
стороны на ружного воздуха. С боковых сторон секция может считать-
ся адиабатно-теплоизолнрованной, так как там расположены идентич-
ные секции. Таким образом, температурное поле в секшии в первом
приближении можно считать одномерным вдоль осн Х (рис. 1-1 ).
Поскольку 
теплообмен 
на торцах 
Г 
и П одинаков, задача является
симметричной, 
н достаточно рассмотреть распределение температуры
в любой из лвух половин секции. Распределение гемпературы может
быть получено в результате решения дифференциального уравнения
теплопроводности с граничными условиями Ш рода. Решение этой:
задачи известно /4, 26/, оно может быть записано в виде:
А 
(е) 
ок 3 
д 
дле )
Т(х‚і) = Г, [А (‹\)ШЬ%Щ‚%— В (х) &) —п—{—_і. 
(1-4)
х
та