В теченне этого периода_движение грунта подобно движению при взрыве в безграничной среде. На второй стадни энергия продуктов взрыва расходуется пренмущественно ва ускорение движения грунта в направлении к свободной поверхности. Первоначально центрально-симмет- ричное поле скоростей поверхности достигает значений, которые заметно презышают скорости на Фронте волны сжатия. При Этом образуется характерный купол поднимающегося грунта. Толщина купола незначительна н уменышается по мер его подъема. При дальнейшем движении купол разрушается, обра- зуя массив летящих кусков. К концу второй стадии, когда про- исходит полное разрушение купола, энергия продуктов взрыва практически полностью исчерпана. Третья стадня — это инерцнонный разлет грунта в поле си- лы тяжести. Дальность разлета грунта определяется запасенной в кусках кинетической энергией, углом вылета н силой сопро- тивления воздуха. Такова в общих чертах картиа взрыва на выброс. К изложенному необходимо добавить, что пр взрыпах мас- сой до 10 т объем выброшенной породы практически пропор- ционален массе заряда. Это свидетельствует о геометрическом подобин воронок, образуемых взрывами разного масштаба. Исследование кинематики движения среды также показало, что начальные стадин выброса развиваются в соответетвии © прин- ципом геометрического подобия. Таким образом. пространст- венно-временные характеристики процссса выброса на началь- ных стаднях сго развнтия и размеры поронок, отнесенные к ли- нейному размеру заряда или к пропоринональной му величинс No/С, оказываются одинаковыми при взрывах разного масштаба. Например, для взрыва 1 т ВВ в глине В }/С.-= (0,87—0,05), для взрыва 10 т ВВ — В/У/С = (0,84—0,04). Следовательно, путем модельных опытов с малыми заряда- ми выброса можно рассчитать действле значительных по массе зарядов, Существующие представления о затратах энергии при взры- п весьма разнообразны и противоречноы, Одии исследователи считают, что при расчете заряда выброса необходимо учитывать затраты энергяи на прсодоление силы тяжести пород, другие — Затраты знергии на преодоление сил сцепления, третый — на преодоление силы тяжести и снл сцепления по-боковой поверх ности взрывной воронки. Как показали нсследования по кинематике движения среды, расчет зарялов выброса нельзя вести, нсходя ТОЛЬКО из затрат экергии на преодолсние снлы тяжести н сил спепления. Завися- мости для расчета величины заряда должны учитывать затраты. энергии на упругие деформацин. В производственных условиях основные параметры рассчитывают по эмпирическим формулам. 18 Проверка этих формул специальными экспериментами, а глав- нос, данкыми широких производственных Опытоз позволяет считать их достаточно надежными для тех условий взрывных работ, применительно к которым они составены. Систематизнрованиые сведения © получении профильных выемок в грунтах с помощью взрыва и методики их расчета со- держатся в работах Г. П. Демидюка, М. М. Докучаева, Г. И. Покровского. Как правило, методики ‘основываются на исполь: зованнн взрыва сосредоточенных и скважниных зарядов, рас- положенных влоль осн будущей выемкн в один, два н болес ряда. При взрывном методе создания выемок применяют толь- ко усилениые заряды выброса. Это обусловдено тем, что при взрывах с усиденным показателем выброса достигается най- больший объем выброшенной породы из выемки и соответст- венно увеличивается видимая глубина выемки. Видимая глубина в глинистых н суглипистых грунтах Р=0,5-М-п, тде \No — линия наименьшего сопротивления, п — показатель выброса, От глубииы выемки зависит угол откоса, однако при взры- ванин па выброс можно лишь в ограниченных пределах изме- вять уго. В этом случае не всегда сеченне выемки строго соот- ветствует требованням, предъявляемым при машинном способс проходки. Поэтому иногда при взрывании на выброс, чтобы по- лучить сечение, близкое к заданному, приходнтся выбрасывать лишний объем’грунта и превышать размеры выемки поверху или уменьшать глубину выемки Взрывные параметры устанавливают графически с таким раечетом, чтобы воронкн взрыва по возможности точнее соот- ветствовали требусмому профилю выемкн. Важным фактором при взрывной проходке выемок является правальное установление расстояння между зарядами. Выемка практически постоянного сочения при взрыве однпаковых сосре- доточенных зарядов © равным заглубленнем, расположенных в однн ряд, образуется при условии, что расстояние между за- рядами а=* , Если заряды расположены несколькими параллельными ря- дамн, то расстоянне между рядами равно расстоянию между Зарядами, то есть Сосредоточениые заряды выброса рассчитываются по фор- муле М. М. Борескова С — 9No° (0,4 + 0,6ие), где — удельный расход ВВ. 1