развитие. 
Обзоры 
работ, посвященных этим вопросам, приводятся во многих
монографиях [10, 
11 
129; 180],
Обычно методы, основанные на интегрировании днфференциальных урав-
нений фильтрации при заданных граничных и начальных условиях без всяких
дополнительных условий 
ли 
допущений, 
называются 
гидромеханическими
«точными» 
методами. 
К таким 
методам`относится, например, 
метод 
к
Формных отображений, нмеющий целый ряд модификаций [1
`Наряду 
с точными 
методами 
имеются «приближенные» 
теоретические
методы, основанные 
на 
некоторых допущениях, вытекающих 
из опыта. Эти
методы' позволяют значительно упростить 
теоретические решения 
фильтра-
иконных задач и получить достаточно точные для инженерного расчета за-
висимости. 
К таким методам относятся, например, метод 
фрагментов, пред-
ложенный Н. Н. Павловским [125), метод. суммарного учета местных потерь,
предложенный С. Н, Нумеровым [19},
"Теоретические методы, основанные на допущении о том, 
что поверхно-
сти равных напоров 
являются вертикальными плоскостями 
ли 
цилнндриче-
скими поверхностями с вертикальными `образующими, называются часто гид-
равлическими методами. 
Они основаны обычно на применении формул (2:19)
и 
(2-20). Некоторые из упомянутых способов расчета, 
часто 
применяемые.
‚ кратко излагаются ниже.
огда. графическом. спо-
званном на известных свойствах линий
собе постросния сеток`движения, ос
равных 
напоров и линий тока (И
Метод фрагментов.
В сложных областях фильтрации 
часто можно заранее провести инни
близкне 
к линиям 
равных напоров ли к линням тока, 
Эти 
линик разбивают
области фильтрации ма отдельные части-фрагменты, формы которых доста
точно просты' для получения точных или приближенных решений. Эти реше
иия затем связываются между собой определенными 
зависимостями, 
в ре-
зультате чего получается решение для всей 
области в целом,
`Нетрудно 
видеть, 
что фрагменты, 
имеющие в 
качестве границы 
линию.
(поверхность) равных напоров, соедннены последовательно; через Нх про
текает одни 
н тот же расход ©. 
Имея 
решения задач отдельных фраг-
ментов в виде
9 
=л(Н), 
@— 
л(Н,
тде Н,, Нь 
..„ 
И,
систему уравнений:
+ @ = /а (Н,
— потери напора в каждом из и фрагментов, получаем
А( = ЛНа = ) 
— ЛН 
(2-33)
Кроме того, сумма потерь напора И известна по заданию, следовательно.
Н 
й, + Яь 
ке 
ЕН 
239
'Из уравнений (2-33) и (2-34) опредсляются потери напора Н, На -- н
а следователью, 
и @.
Если 
границей между фрагментами являстся линия тока, то фрагменты
имеют параллельное соединение, тогда для л фрагментов будем иметь сле:
дующую систему уравнений:
@, — Л(Н). Ф 
= /:(Н), .. + + @л 
== /а (Н), 
(2-35)
причем И — потеря напора, которая будет одной и той же во всех парал-
лельно соелиненных фрагментах; @ь @ ..ч @» — фильтрацнонные расхолы!
'в каждом фрагменте. Общий раскод
@ = @ + @: + ... + @л. 
(2-36)
24