оказывает решающее влияние на деформации русла, то
скорость му 
можно связать со средней скоростью:
ь,( _›ху[,_;‘)'‚ 
@)
Тогда для донной скорости можно записать:
а0е
анНЕ 
(12)
`Если в формулу (112) подставить эначение и 
най
‚денное по зависимости (111), то получим:
ЕР
ц 
(13)
При выполнепил условия подобия (110) выражение
(113) в масштабных множителях, если. принять х
можно представить так:
я 
ам)
М, — 
мь
При исследовани турбулентиости потока в придон:
ной_области и движения взвесей в открытых потоках
С. Х. Абальянц рассматривал отношение нь/Ж как кри-
тернальное. Из уравненяя (114) следует, что при М
=М, масштабы Ми н Му будут одинаковым!
Чтобы достигнуть подобня в русловых переформиро-
ваниях 
ма 
пространственной модели для 
различных.
трунтов в качестве подобия обычно рассматривают чис-
ло Фруда Ег=!ет н число Рейнольдса Ке.4, вычислен-
ое по ш, и дкаметру частиц а, отрывающихся от сте-
нок разммваемого русла.
Так 
как сохрапение параметра кинстичности Рг п
числа Рейнольдса Ке.а В натуре и на модели и Выпол-
нене условня М/4=-сопе! практически недостижимо, то,
о данным Б. 
А. Фидмана, 
при моделнровании условий
предельного равновесия донных частиц подобне обеспе-
чивается критерием:
(115)
164
Для песчаных русл ры/о==2,6 и критерий (115) с уче
том, что н„ = /Й, заменяется бодее простым.
м& =0,064 
(116)
Для размываемого русла в зарубежной практике фи-
заческого — моделирования _ речного потока 
качальные
условия характеризуются параметром А. Шилдса в та-
ком виде (Водагй, 1974; Фезы\ег, 1971; $Ксп, 1970):
т 
“ 
(117)
тзе ум. у — состветственно плотность аносов и воды.
ы
Если в выражении (117) то заменить на й/ то по-
лучим известный параметр в виде зависимости 
(116)
КО
Отношенне-ду 
- является показателем подвижности
ы 
еа —т
(или устойчивости) частиц. По данным А. 
Шилдса, это
оттошенне являстся постоянной величиной н равко 33
при услови, 
что 
число Рейнольдса Кев измеляется. в
пределах 2< Ке,и < 10. Это отпошение колеблется от 33.
до 
16,6, 
когда Кс„„ возрастает от 10 до 1000 и остается
почти равным 16,6 при дальнейшем увеличении Ве,а.
В, Н. 
Гончаров (1962). получи: это отпошение 'рав-
ным 28 при условии равенства срсдней скорости потока
<рывающей скорости. По результатам: И 
Я, Орлова для
периода, когда наносы начинают двигаться о диу, оо
тавно 9. Для момента начала движения’ наносов этоо
отношение `равно 32 (Никитин, 1963). 
На основе этих:
данных жожно принять, что для статически устойчивого
русла это отношение должно быть больше 39, а для ди
мамически устойчивого состояния русла 
—- мепыше З9.
В результате экспериментальных нсследований `(Ал-
тунии, 
1972) получено, что одному эначению числа Ег
а—
соответствуют — два ` значения
(рис. 47)
Точки перегиба на кривых ке=к(Ег) на рисупке 47, 
@
пе характеризуют смену 
режимов 
движения маносов' 
в
тазмываемом русле.
Срыв. отдельных. частиц со дна, сложен
чаным груптом, происходнт при хаы 
—р н Рг=0,1—0,15,
я
о мелкопес-
165