моделей 
— устаповленне — нижней границы числа Рей-
нольдса, за предслами которой влиянне вязкости можно
не учнтывать, При 
этом’ 
всё характеристики . течения
Косреднентые х значения 
и 
хароктеристики 
интено
тости турбулентности) в пеометрически подобных снсте-
мах 
можно 
получть 
© 
узеом. масштабных 
множи:
телей.
При олнородной зеринстой шероховатости. ля `рав-
номерного двеженця 
п 
открытых руслах аначение грас
ничного числа 
Рейнольдса 
Ве; для 
пижней 
границы
автомодельной облести можно опрслелить по Формуне
А. П. Зегжды (1938) : 
-
5
ке 
©2)
ае А — козфоишиеит гндравоического прения.
В случае грядового строения дна граница квадра-
ичной ‚ области 
сдвигастся в сторону 
меныших 
значе.
вий Вегр.
ак, 
В. 
С. 
Кнороз (1959) 
рекомендовал: 
ои
7 
Г 
ооа 
определять
Кег 
по формуле (92), вводя вместо А значение Ан а
вместо & — значение М. вычисленное по формуле:
-0а * (4)"на(1-о8), 
ов
тле No н ; — соответственно нысота 
н 
даниа грялы.
Эквивалентную высоту А, принимают равной А и вы-
числяют по формуле А. 
П. Зегжды (1938)
=4 е фра5 
4)
при ^
И. 
И. 
Леви (1967) наряду с этим уравненнем за до-
полнительный — критерий — принял число Рейнольдеа 
ю
виде
Ве,= 0 
(95)
Причем 
граница 
автомодельной области 
при плоском
ипероховатом. 
дие 
соответствует условию Кел2У300, 
а
при грядовой структуре (что ведег к повышенной 
тур-
булентности) 
— Кса
158
Соотношение между линейными 
(геометрическими)
масштабами модели и теми величинами, которые входят`
в зависимость, определяющую масштаб крупности час-
тиц, И. 
И. 
Леви (1967) записал в таком виде
‚ 
-Noе
м() 
©6
Минимально допустимый из условии автомодельно
сти. масштаб круппости частиц на модели 
Й» И 
Леви
уекомендовая определять так ) 
2
м 
е
м
Причем масштаб неразмывающей скорости
мам
ммм
(98)
Для соблюдения этого условия на размываемой мо-
делн искажают гидравлическую круппость частиц.
Н. П. Зрелов предлагал моделировать частицы взве-
шейных 
наносов ло их гидравлической крупности ,
принимая дополнительное услови
9)
Это позволяст искажать размеры и плотность частиц,
а также коэффициент сопротивления и Вязкость.
Известно, что инерцнонные силы несущественны 
и
теченне _ спокойно, если. <Е где. 
пн — критиче-
ское значение числа Фруда.
Бсли. припять -& = к то можно, о _ данным
Б. А. Фидманэ, получить предельное значение критиче-
ского уклона, отвечающего началу влечения ; 
==0,002,
Тогда «/н»5*0,02, где @-— крупность руслоформирую-
ах наносов.
`Увеличение уклонов по сравнению с {«з==0,02 связано
© приближеннем к бурному теченню; 
увёличение 
круп-
ности наносов (нли уменьшение глубины) по сравнению
с ак, 
=0,02 означает перехол к состоявню неразмывае-
мостя»
159