(62)
Если в формуле (58) принять х= , то получим:
а—(ар 
63
Это выражение является одним из осповных уравнс-
й Инглиса--Ласея, причем
.
@у)
ле 0 — твердый (объемный) расход наносов; М — редияя гидраю-
гмческая круппость нх частиа,
В настоящее время_опубл
тических ‚ 
исследований 
Т. 
Г. 
Войнач-Сяноженцкого
(1967) и Н. 
Б. 
Кереселндзе (1974), которые открывают
мовос направленне 
в 
решенни 
проблемы устойчивости
русла, сложенного размывасмым матерналом. Они отме-
чают, что развитне возникшей морфологической структу-
ры 
происходнт только 
при 
опредеденных — сочетаниях
между 
гидравлическими характеристикаму потока н рус-
ла При этом возникшие в потоке возмущения могут за.
тухнуть. 
В 
этом случае восстановится прямолинейное
стацнонариое движение потоха.
Т. Г. Войнич-Сяноженцкий выдсляет придонный слой
насышенный напосамн, 
и 
основную толшу потока со
эзвешенными напосамн. 
Для придонного слоя принята
модель_ вязкопдастической среды 
(жнакость типа Шзе-
дов — 
Бингама) 
и уравнениям Хенки -> 
Илюшина при
дается следующий внд:
кованы_ результаты теоре:
за 
60
та и 
65
аж 
(3). 
(66)
где о‚ — компонента скорости течения; Р — компонента _ ускорени
объемиых сид; р гидродкламуческое давление; буя — теняор скор‹
стей доформаший: ра 
пастнссть 
придолного слоя в — Жомдфишинг
6
Одномерные — уравиения из трехмерных для обоих
-лоев жидкости выводят по извсстному методу Бусси-
меска после предварнтельного усреднення нх д0 схеме
Ренольлеа (по времени) 
и представления компонент
лензора _ Рейкольдсовских — напряжений как лянейной
Формы от тензора скоростей деформаций осрёдиенного
лвижения. 
В результате такой процедуры. одномерные
уравнения для нижнего слоя в КВазилянейном прибли
Жжелии Сен:Венана при услооня выражения предельного
напряжения сдвига через проязведения коэффициента
кулонного трения на нормальную реакцию приобретают
вид (Войнич-Сяноженцкий, 1967; Керсселнлзе, 1974) :
(68)
хе И н о— средняя скорость к пгомадь жиого оенния оридон
‘ло а_ ссродаяя консоюрания 
дяносов @ придойном ° 
сдое
{ 
олотность воржисто ‘слох. сомной “толши “потока); Фо-— рес
од придопного слоя: В - 
мирича ка граинце коптакта между нижимя
п верхянми 
слотмя; оь- 
срелияя схорость верхнсто сяов: 
[ 
—-коэ-
Заа кулонного трония) Ф толщана придонного слон; ох - Про:
аный уклон (и-оеок): а — 
корректим Количества лииження ля
придонного слоя: 
Ч -— 
средний этод иаклона ® горизоту ли русле
® аевомущенов 
“сосотин: 2°— 
расстоннте ТО ортихали от Тр
Зоктальной ваоскости ` еравмении о НОЖИЙ ` Гроницы ° Придонного
сзоь то есть д0 контатной — поеряности, 
состояНЙ з Нетодтиж
Ч ( данный жомент времени) 
частиц 
неносов. русла; У-— кохдфи
Заоне могекузярной ЯОЛОстиь
Уравнения динамики и пергзрывности для верхиего
слоя 
(основная толща потока) 
нолучаются аналогич-
ные. 
Бслн 
пренебречь влиянием подвижности. 
нижнего
слоя на динамику основной толщи руслодого потока, то
тогда сдстема уравнений ля верхнего слоя в том же
квазнаинейном приближенни для малых значений ков-
центрации взвещенных наносов оудет иметь вил:
ь1 о 09
т 
ов
_®орльФь 
я о
еа Р ьа 
&
(69)
1 
мт