Придонная скорость по выражению (6) н = М 
йь,
тогда можно получить теоретическое выражение для
средней скорости потока на вертикали
тая (2) 
* 
02
Так как для открытых потоков дннамическая скорость
ш. = УЕМ, то уравнение (12) можно представить так:
т(& 
оэ
`Наибольший интерес представляет примененне этого
выражения для расчета турбулентных русловых пото-
ков. Необходимо отметить, что зависимость (13) наш
сана 
в 
более общем виде, чем известные формулы
скорости для жесткого и размываемого русла. В форму-
ле Н. 
Н. 
Павловского (1965) для козффициента Шези
показатель и определяется по эмпирической завнсимо-
сти, в 
которую входит коэффициент шероховатости л
и гидравлический раднус - Позтому приравнивать без-
размерную характеристику х в формуле (13) к показа-
телю и‚ имеющему размерность, не представляется воз-
можным, хотя можно отметить, что численные значения
х близки к и н изменяются в тех же пределах.
При выводе формулы (13) главное надо было пока-
зать, что можно получить теоретически _ обоспованное
выражение для определения средней скорости открытого
потока на вертикали, в которое будут входить физнчески
обоснованные 
характеристики 
потока: 
параметр 
ста>
бильности Ма, толщина пристенного слоя у и кннема-
тическая характеристика я
"Так как основное внимание уделяется турбулентным
русловым потокам, то выразим толщину пристенного
турбулентного слоя ё через характерный днаметр груи-
тов, слагающих русло-
Учитывая близкое к линейному распределение про-
дольных 
скоростей в пристенном турбулентном слое,
можно отношение &, к днаметру - руслоформирующих
наносов @ записать так:
3
Ы аи
е 
4)
=де шд— донная скорость на высото выступов руслоформирующих
чаносдв днаметром @,
10
`По нсследованиям В. Н. Гончарова (1969), для рус-
лоформирующих наносов характерна однозначная связь
расходов их перемещения и концентрации с основными
характеристиками потока 
и 
Крупностью перемещаемых
зерен. 
Поток одновременно может переность и более
мелкие наносы, которые не будут вызывать деформаций.
русла, если их количество не будет превышать критиче-
ское, соответствующее нанбольшей способности потока
транспортировать 
эти 
неруслоформирующие — наносы.
При превышении этого критического количества пронс:
ходит отложенне напосов. Расход перемещения этих на-
носов_не яваяется однозначной функцией гидравличе-
ских характеристик потока и крупности этих наносов.
На 
основе _ динамической классификации наносов,
разработанной В. 
Н. Гончаровым (1969), можно. опре*
делить _ средневзвешенную — крупность наносов 4. 
Для
смеси зерен разной крупности принимается крупность
4 нанболее крупной фракции смеси, доля которой со-
ставляет 5%.
По данным В. Н. Гончарова, местная скорость на
высоте 
выступов шероховатости 
ша 
больше скорости
касательного напряжения и„ в 71 раза, 
а по данным.
В. 
Й. Ефремова, в 7,4 раза.
Следовательно, ^ если_ 
сравнить — рекомендации
В. Н. 
Гончарова н В. 
Й. 
Ефремова, то получается, что
«, 
с иа
`Необходимо отметить, что начальная скорость вих-
реотделений 
(по 
терминологии В. Н. Гончарова) 
в
5.65 раз больше ,. В то же время Й. 
К. Никитин опре
делил, что скорость на границе придонного слоя на ==
5би,, то есть начальная скорость вихреотделений м
скорость ив, Численно равны. 
Исследования (Алтунни,
1972) показали, что нельзя принимать М» 
=соп!. 
В об-
щем случае для размываемых русл параметр_Му= 
оь
изменяется в зависимости от фазы движения наносов
Обозначим в отличие от Мо==иь/и, — отиошение иа/и,,
через М, то есть
Маауь 
а5)
Тогда зависнмость (14) можно представить так:
(16)
105