на дне наступает иначе, чем на откосе. Это происходнт
от различного влияния шероховатости стенок дотка 
и
дна. Кроме того, при срыве частиц с откоса и скатыва-
ния их на дно увсличивается глубина на вертикали, &
вынос мелких частиц способствует 
прощесеу 
самоот-
мостки.
‘Чтобы определить, насколько требуется увеличить
скорость 
и» по отношению 
к 
несдвигающей о, ДЛЯ.
образования 
_рифелей 
и 
гряд 
построена 
зависимость
(рис. 43, а). Сопоставляя объемы частиц, движение ко-
торых приводнт к образованию гряд, н `данные рисун:
ка 42, с помощью этой зависимости Можно определить,
какому отношению иа/йо эти объемы соответствуют.
'Можно выделить три зоны: 
1 сохранение _ общей
устойчивости; ! — образование рифелей и ! 
— интя
сивный срыв частиц, увеличение рифелей и образование
гряд."а рисунке 436 приведена зависимость иитенсивно-
сти срыва `частиц от действительных значений продоль-
ной скорости на вертикали как на откосе, так и ма дне,
з рисунка 43,6 видно, что для откоса неразмываю-
ая скорость чо==21,6 см/с, а`для дна ио=30,2 ем/:
Изучение кинематической структуры потока в 
при-
донной области размываемого русла позволило 
ввести.
тонятне теоретического дна, 
на 
уровне которого про-
дольная скорость равна нулю. На рисунке 44 приведе-
мы следующие четыре схемы деформации плоского дна
(ча —- донная скорость 
на 
уровне 
фактического дна;
А -- абсолютная — высота — выступов — шероховатости;
@— диаметр частицы)
е 
олие
абаг 
оее
1а
хчль амта
*
дд
иа =досМК. 
Ё
«Боокооя 
3
137а
15 
6
Рис. 44, Схома к определению теоретического дна дая началь-
ого периода деформаций плоского песчаного ди:
— нра распределения. продояьной свороети: 2 — теорегическое дио
%6
схема 1, @ соответствует полной 
—.
статической. устойчивости; частицы 
—#
трунта всех крупностей неподвиж-
ны («==0,35; А=0,5 а); 
@
схема `/,б — предельная 
стати-
ческая_устойчивость; 
незначитель: 
4;
ные колебания _ отдельных _ частии,
не приводящие к потере устойчи"
вости; эта форма предельной стати- 
#-
ческой. 
устойчивости _ соответствует
понятию 
неразмывающей 
скорости 
д2
(=025, А7
схема _ 
//, а— полная _ гндроди-
намическая 
`устойчивость; 
колеба- — @ 7
ния и перекатывания отдельных ча-
стиц (хе=017; А=1.37 ); 
ещиь 
оьн
схема 1, 6— предельная гидро- — пределения ‘ 
продоль
динамическая устойчивость; интен- — ных скоростей Ма пер:
сивное — перемещение —^ частиц 
тикали
(=0,14; А 
187 ). 
ча ломаеся 
о аН‚
`Изучение кинематической струк- 
° 
эсонениыа. 
ноток
туры потока на откосах и дне ка 
д 519 ким, ноя ча
налов в лабораторных и 
натурных 
т
услових — подтвердило 
кинематиче-
скую классификащию режима движения наносов, пред-
ложенную В. С. Алтуниным (1979)
Лабораторные 
и 
натурные — измерения — (Никитии,
1963) _ показали, 
что 
при 
транспортировании 
потоком
Вусловых „ианосов (& Русловым, ианосам, относятся все
Фракини, для которых 
No/иь2>0,004) коэффициент сопро-
тивдения 
А и турбулентность «потока_увеличиваются, @
чоказатель. 
степени 
х уменышается даже 
в 
условиях,
когда, 
геометрическая_шероховатость 
русла 
е изме
Кинематический ` показатель 
х характеризует 
раз-
‚личные стадии 
деформации русла и, кроме того, четко!
реагирует 
на 
наличие взвеси в 
потоке. На рисунке 45
оказаны этюры 
распределения продольных скоростей
на пертикалях, постросиные по натуриым. данным при
одинаковых удельком 
расходе воды 
и 
г 
-
Зериистый песок, ф 025 м). Одна Этора расповлеже:
ния продольных скоростей измерена в канале без. взве-
шенных 
наносов, 
но с 
интенсивным 
грядовым движе-
'ием. наносов и #; =0,09, а другая 
— во взвесенесущем
т
®