Решение (259) можно получить, пользуясь методом
Фурье, в иной форме:
аоа 
—
в(& :')=Т-’2_„‘ (14 1”’]5...„ 
(263)
й
Учитывая разложетие
идн э 5% МЛа
ННЕ а
. — 
(л— 
=1-
а
решение (263) можем записать в виде
В(& ) 
ь 
—"Х 5 лиде 
Й ‚ — (264)
* 
д1
где А(0, 7) =1 при #=0, А(1, 1) =0 при 
1. При #=0,
учитывая разложение 
функции 
(1—2) 
в ряд Фурьс,
получаем / (, 0) =0. При 7->со имеем / (Ж, 
Е 
то
есть 
поверхность груптовых вод при 
установившемся
режиме в предсле принимается за наклонную плоскость.
Для достаточно длинных и плавно изменяющихся потоков, учи-
тывая 
предложения 
Н. Е. Жуковского, можно рассматривать 
не
фактические мощности 
(или 
глубины) 
потоков грунтовых вод, 
а
изменения А, вносимые возмущениями в существующий режим, что
в значительной степени умепьшает неточность в определении А-+-Т
при рассмотрении линейцого уравиения.
Так как интересна только динамика расходов и уровней в опре-
делениых сечениях 
(#=0, &=1), то введем в 
расчет осредиетиую
мощность потока грунтовых 
вод Тер=(Т--Т++Ио) 
2 =Т-ННо, где
МНо— максимальное 
изменение 
напора. В 
результате этого иеточ-
ность, пносимая 
рассмотрением линейного уравцения, уменьшается
еще больше.
Для длииных потоков при малых колебаниях грувтовых вод
(по сравнению с их мощностью) очертание поверхности груптовых
вод, 
описываемое 
параболой 
(по 
Дюпюи), 
мало 
отличается 
от
линейного изменсния напора.
Так, если считать, что начальная мощность потока грунтовых
вод Т, а наибольший подъем уровия грунтовых вод 
при длинс по-
тока / равсн Но, то, по Дютюн, /=Ту}!--&Я)(2-+Н)), а при линей-
ном , изменении 
#2= Т (1--хА)), при Ло=Ны/Т, Х= 
х
Тогда отклонение поверхности груптовых вод, опредслепной по
Дюпюи, от плоскости будст:
Ау=и—ы= 
ТОИ +хАо(2+-Л)) — (1+-2Ао)}.
Найдем место панбольшего отклопения:
«(Мм) _ _ Ро(2+Й))
!+іі.../4
— П =0
По)