Для ознакомления с более универсальными интегральными меё-
тодами рассмотрим пример расчета проводимости по лёнте тока,
построенной на карте гидроизогипс. В пределах ленты справедливо
следующее выражение, обобщающее уравнение (4.1) одномерной
нестационарной фильтрации:
* 
дН 
_ д 
оН
ио0Зи - 
еОт ] 
ал
где @ (1) и !— соответственно ширина лёнты и ёе продольная (осе-
вая) координата.
На участках квазистационарного режима уравнение (7.7) после
двукратного интегрирования по / дает
о, (%о) 
РТ
Т ==
Н( 
&) 
—- Н(\, 
%); 
©()'
(12› 0) 
(1’ 0) 4 
([) 
(7.8)
где , 
— известный расход потока в пределах лёнты;
1 и !, 
— координаты точек, в которых известны значения на-
пора в один и тот же момеёнт /..
Смысл формулы (7.8) лёгко уяснить, если учесть, чтовыражение
2
Ф =-17: / Б(%Б является фильтрационным сопротивлением участка
4
ленты [/,, 1, 1. Сравните с формулой (3.54).
` Заметим ‚ что в данном примере мы использовали информацию
лишь по двум наблюдательным скважинам, а также сведения о рас-
ходе потока.
Однако, отдавая должное интегральным методам определения
параметров в целом, нельзя не подчеркнуть, что на их эффектив-
ность существенно влияет плотность информации по той перемен-
ной, от которой зависит вычисляемый интеграл. С этой точки зрения
при решеёнии обратных задач можно усмотреть существенную разни-
цу в стемени целесообразности интегрирования уравнений фильтра-
ции по пространственным координатам — с одной стороны, и по
времени — с другой.
В самом деле, в большинстве практических задач фильтрации
приходится иметь дело с функциями, плотность информации о кото-
рых во времени существенно выше, чем в пространстве. Поэтому
эффективность использования методов интегрирования дифферен-
циальных уравнений фильтрации по временной переменной должна
быть достаточно высокой практически во всех случаях, тогда как
интегрирование по пространственным координатам будет иметь
смысл лишь при густой сети наблюдательных скважин.
414