интенсивнее, чем в случае однородного пласта (см. раздел
6.3).
Вторая предельная схема исходит из предположения,
что при длитёльном протекании процесса в рассматри-
ваемой двухслойной системе (см. рис. 6.12) диффундиру-
ющий раствор заполняет слабопроницаемый слой на всю
его мощность. Будем называть ее предельной схе-
мой макродисперсии. Скорость движения фронта рас-
*
твора у„ определяется при этом так же, как и скорость
поршневого вытеснения:
* _ 
У
" 
йп 
(6.40)
*
где величина п характеризует суммарную емкость систе-
мы (приведенную к мощности т):
* — 
”
п —п+п0т. 
(6.41)
Можно показать [34] , что для описания процесса пе-
реноса в основном пласте справедливо выражение, анало-
гичное решению (6.27), полученному в рамках схемы
микродисперсии (см. раздел 6.3). Однако аналог парамет-
ра Э— коэффициент макродисперсии ) — пропорцио-
нален здесь квадрату скорости фильтрации,
_ 
т то
22„ П1 + т п/то по) ° (6.42)
Ширину переходной зоны 2 А х, можно оценить, вос-
пользовавшись полученным ранее выражением (6.29)
для схемы микродисперсии, куда необходимо подставить
параметры макродисперсии Э ил:
К
* 
р
Ах, =2 \/;': б 
(6.43)
Задаваясь характерными значениями параметров, не-
трудно убедиться, что значения ) обычно на несколько
порядков больше величин Д; соответственно, резко уве-
0* =д,У* 
@,
343