поверхностного натяжения (см. раздел 1.3): давление в несмачиваю-
щей жидкости больше, чем в смачивающей. Эту разницу — капил-
лярное давление на границе раздела, возрастающее по мере увели-
чения относительного насыщения порового пространства несмачива-
ющей жидкостью, обычно необходимо учитывать при взаимном вы-
теснении и особенно в совместных тёчениях двух несмешивающихся
жидкостей или при многофазных течениях (как это делается, напри-
мер, в теории влагопереноса — см. раздел (6.8).
В более общих случаях динамического равновесия
необходимо учитывать движение не только пресных, но и
соленых вод, а также самой границы раздела. При этом
поток в каждой области определяется законом Дарси,
залисанным в общем виде (1.59), причем значения напо-
ров Н,, и Н, дифференцируются для каждой области,
аналогично рассмотренному примеру (однако Н, * соп5!).
Впрочем, более удобным оказывается использование зна-
чений напоров Н ‚?р и Н ‘?‚ приведенных к одной плотности
о; например, если принять /) = „, ТО
Н‚? =— @— +а, 
Н?=——.В-—-—+Бг.
° 
Рр 8 
Рар °&
ЗАМЕЧАНИЕ Для оценок значенийр (в г/ см“) по общей мине-
рализации воды С (в г/см') можно использовать приближенную ли-
нейную зависимость [12 
]:
р =р,, +АС, 
(6.4)
где 
й == 0,65+0,7.
Функции Н ‚? ои Н‘? (каждая — в своей области) должны удовлет-
ворять уравнению Лапласа (2.8) (режим движения считаем жест-
ким) и конкретным условиям на внешних границах пласта. На по-
движной поверхности раздела, где значения приведенных напоров
терпят разрыв (например, при рч'-—‘рпр‚ имеем: Н:)—- Н‚?р =Аі)° 2),
должно соблюдаться равенство не только давлений, как в приведен-
ном выше примере, но и нормальных составляющих скорости филь-
трации. Следовательно, согласно закону Дарси (1.59), для точек
границы раздела необходимо выполнение условия 
`
ЗИ