В более компактной форме уравнение (4.68) можно
записать, опуская индекс г расчетного узла:
$ Н/ Н „*ШН"—Н"_“‘
=, 
Ф, 
Аг 
° 
(4.68а)
где индекс / = 1,2 отвечает узлам, соседним с расчетным
(л = 2).
Рассмотрим тёперь сетку электрических сопротивле-
ний, элементы которой представлены на рис. 4.76. Со-
гласно закону Кирхгофа, сумма токов, поступающих в
{-ый узел, должна равняться нулю:
Пі*-ъ _Пі/‘ 
Пі"+1 _Пі/с 
П;г_] — иі/(
К 
ТК 
к — =°
-- 
Н 
! 
(4.69)
Ё
(обозначения потенциалов и и сопротивлений & ясны из
рис. 4.76). Перепишем формулу (4.69):
& 
& 
& 
к 
К 
—
иі""1 —иі +и'+1 '“и:' :[]‚.—П{.‘
Ё
Кі"'1 
Кі+1 
К‚‚ 
, 
(4.70)
Ё
или в более компактной форме:
Ё -( 
ая
/Е 
К, 
К, 
° 
(4.70а)
Вспоминая теперь материал раздела 3.5.2, мы убежда-
емся, что уравнения (4.70) и (4.70а) оказываются экви-
валентными уравнениям (4.68) и (4.68а) нестационарной
фильтрации, если потребовать соответствия:
А?
аф КЁ == ""'і“”" ’
и @ 
(4.71)
где о, — выбранный масштаб сопротивлений;
поэтому К, носит название временного сопро-
тивления.
Следовательно, на построенной таким образом сетке
электрических сопротивлений потенциалы Ні" отвечают
236