{, отсчитываемой вдоль оси лёнты:
Н = Н( 
В. При этом, конечно,
учитывается и изменение ширины
ленты @0(Ю. Тогда оказывается
возможным использование как
различных З_НЗЛИТИЧССКИХ при-
емов, так и моделирования, но
уже не в двухмерной, а в упро-
щенной одномерной постановке.
Пусть, например, мы имеем
дело с задачей о расчете водопри-
тока к горной выработке, на кото-
рой происходит быстрое (мгно-
венное) снижение напора (часть
контура АВ этой выработки отве-
чает на выделенной ленте границе Рис. 4.6. Схема расчета.неста-
1 = ). Постепенное распростране- Ционарной фильтрации в пре-
ние возмущения вдоль ленты во 
белах ленты тока
времени можно учесть, ВОсПоЛлЬ-
зовавшись найденным ранее выражением (4.38) для расчетного ра-
диуса влияния, которое, как мы недавно выяснили, может считаться
не зависящим от геометрии линий тока (рассчитанные на ряд момен-
тов времени {, значения В(1) показаны на рис. 4.6). Конечное значе-
ние Ё(0 отвечает положению контура реки СО. Определяем далее
фильтрационные сопротивления Ф(1) участков лёнты в интервалах
[0, &( і‚.) ), для чего проще всего измерить электрические сопротивле-
ния кусков электроповодящей бумаги соответствующей конфигура-
ции. Расход потока О(т) в пределах ленты на момент +, определится,
согласно формуле (3.53) , соотношением:
г) = 
ай
её) 
Ф() 
(4.40)
где АН (#) — разность напоров между границами участка ленты
длиной К(‹).
Если границей лёнты (1= 0) является не горная выработка, а
линейный контур скважин, то можно предварительно воспользовать-
ся методом эквивалентных фильтрационных сопротивлений (см.
раздел 3.4), который становится справедливым, как только расчет-
ный размер зоны влияния контура превысит расстояние О между
скважинами, что следует непосредственно из обоснованного нами
ранее (см. раздел 3.4) условия применимости метода эквивалентных
фильтрационных сопротивлений. Согласно формуле (4.38) , это мож-
но считать справедливым при
223