фильтрационных сопротивлений на несовершенство, оп-
ределяемых, как в стационарном случае (см. раздел 3.4).
В частности, аналогично формуле (3.71) для несовершенных
выработок в стационарном потоке, обобщающей формулу (3.32),
можно распространить приближенную формулу (4.36) на несовер-
шенные скважины:
элТ 5.
© опУла Р+Ё°
гс
где & имеет то же значение, что и в формуле (3.71).
(4.39)
В целом же, однако, трудности аналитического реше-
ния нестационарных задач, с которыми мы столкнулись
при изучении приведенных простейших примеров, при
переходе к двухмерным потокам существенно возраста-
ют. Наряду с обращением к моделированию (см. раздел
4.3) это заставляет отыскивать приближенные (инженер-
ные) приемы, позволяющие свести двухмерные задачи к
одномерным. В основе их чаще всего лежит разделение
(фрагментация) потока вдоль линий тока.
При исследовании многих двухмерных задач было за-
мечено, что через какое-то время после начального воз-
мущения пласта положение линий тока мало меняется в
пространстве. Исходя из этого можно приближенно счи-
тать, что линии тока нестационарного и стационарного
потоков (по крайней мере, при одних и тех же граничных
условиях) мало отклоняются друг от друга. Тогда, по-
строив линии тока для соответствующего стационарного
случая (например, на модели из электропроводной бума-
ги), можно далее рассчитывать нестационарный поток
изолированно в пределах каждой ленты тока, ограничен-
ной парой выделенных линий тока. Такой прием получил
название метода недеформируемых линий тока (НЛТ)
[1].
Дальнейший расчет для каждой ленты тока (рис. 4.6) ведется в
предположении, что характеристики нестационарного потока (напо-
ры, скорости) зависят только от одной пространственной координаты
222