скорость изменения напоров в это время пренебрежимо
мала по сравнению со скоростями, 
фиксируемыми в на-
чальный период восстановления. Обратим, однако, вни-
мание на то, что это предположение, так же каки формула
(4.34) , справедливо только для той области, прилежащей
к скважине, где на конец откачки удовлетворяется усло-
вие квазистационарности (4.29).
Для малых значений г формула (4.34), как и в случае
общей зависимости Тейса, заменяется логарифмической
аппроксимацией. В частности, для самой скважины (7=/,)
она принимает вид
0, _ 225 а*г
л$ = *° 
.
° 4Т О ‚2о 
(4.35)
Для скважин с заданным постоянным уровнем (самоизливаю-
щие скважины, поглощающие и др.) решение Тейса неприменимо.
Для оценки расхода такой одиночной скважины в неограниченном
пласте может использоваться приближенная формула [42 ]
о = 
лТ $. 
— лТ 5.
° 
\/.п'а +г 
No __„тц :
_'...”Т_М_М 
с 
(4.36)
с
которой можно придать следующий вид, формально подобный зави-
симости Тейса для понижения $ в самой скважине:
З 
лаг
_
@, 
4ятоо); 
‹4.37)
При не слишком малых значениях { различия в коэффициентах
(2,25 и л) под логарифмом не оказывают заметного влияния на гра-
фик 5 ( #)/ 9 = /(р ‚ что дает возможность обрабатывать данные оди-
ночных откачек и выпусков (из самоизливающих скважин) по еди-
ному алгоритму (см. гл. 5).
Возвращаясь к выражению (4.36), отметим, что оно
формально совпадает со стационарной формулои (3.32)
для скважины в круговом пласте, если ввести обозначения
В( =Ула 
1 +г, =Ула 1. 
(4.38)
220